hc =En 1.6.6) 由图1.20可知，K吸收限只有一个，L吸收限有三个。吸收曲线的斜线部分可用 L oc Zi3 1.6.7) 近似表示。Victoreen又依据实验结果更细致地表示为 1.6.8) 园F 拉吸收限 园 园 运吸收限 图1.20质量吸收系数随X射线波长变化而变化的示意图（铂的情况） C,D为原子序数Z的函数，实验中可以模拟求出，N为物质单位体积中的电子数，。，为 Compton散射截面式1.4.16)。更细微地观测发现，吸收限的短波长（高能）侧，从吸收限 至数1OeV范围内，吸收曲线有更细致的结构，称为XANES(X-Ray Absorption Near Edge Structure),它与物质的电子结构和光电子散射有关：在吸收限短波侧从数1OeV至 1000eV范围内吸收曲线存在着通称为EXAFS(Extended X-Ray Absorption Fine Structure)的精细结构。它是由吸收原子内壳层发出的光电子波受周围原子散射返回干 涉，导致吸收跃迁几率变化而产生的现象。我们可用它来解析物质的局域结构如原子的配 位数、原子品种、原子间距等，也常把XANES和EXAFS统称为XAFSCX-Ray Absorption Fine Structure). 1.7X射线电磁场与原子相互作用的量子论的简略处理 在处理X射线电磁场与物质中的原子特别是与电子系的相互作用中，通常多用 Newton力学（对荷电粒子）和Maxwell方程(G对电磁场)的经典理论，但是，为要扩大理论 的适用范围和提高其近似程度，就需要引入量子论。在量子论的处理中，有半经典的理论 和完全的量子论。前者把电磁场仍用经典理论处理，只是把电子体系用量子力学予以处 理：后者则把电磁场和电子体系均用量子力学予以处理。详细的量子论的处理，可参考文 献18-21]，这里仅作简略叙述。 按经典力学，原子内的电子体系的Hamilton函数可表示为： ”2+红 1.7.1) ·19ｈｃ λａｂｓ ＝ＥＢ （１６６） 由图１．２０可知，Ｋ吸收限只有一个，Ｌ吸收限有三个。吸收曲线的斜线部分可用 μ ρ ∝Ｚ４ λ３ （１６７） 近似表示。Ｖｉｃｔｏｒｅｅｎ又依据实验结果更细致地表示为： μ ρ ＝Ｃλ３ －Ｄλ４ ＋Ｎ ρ σｃ （１６８） 园援园圆 园援园远 园援员园 园援员源 波长眼灶皂演 蕴吸收限 蕴Ⅰ 蕴Ⅱ 蕴Ⅲ 猿园 圆园 员园 质 量 吸 收 系 数 眼皂圆辕噪早演 运吸收限 图１２０ 质量吸收系数随Ｘ射线波长变化而变化的示意图（铂的情况） Ｃ，Ｄ 为原子序数Ｚ 的函数，实验中可以模拟求出，Ｎ 为物质单位体积中的电子数，σｃ 为 Ｃｏｍｐｔｏｎ散射截面（式１４１６）。更细微地观测发现，吸收限的短波长（高能）侧，从吸收限 至数１０ｅＶ范围内，吸收曲线有更细致的结构，称为ＸＡＮＥＳ（Ｘ－ＲａｙＡｂｓｏｒｐｔｉｏｎＮｅａｒＥｄｇｅ Ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ），它与物质的电子结构和光电子散射有关；在吸收限短波侧从数１０ｅＶ 至 １０００ｅＶ 范围内吸收曲线存在着通称为 ＥＸＡＦＳ（ＥｘｔｅｎｄｅｄＸ－ ＲａｙＡｂｓｏｒｐｔｉｏｎＦｉｎｅ Ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ）的精细结构。它是由吸收原子内壳层发出的光电子波受周围原子散射返回干 涉，导致吸收跃迁几率变化而产生的现象。我们可用它来解析物质的局域结构如原子的配 位数、原子品种、原子间距等，也常把ＸＡＮＥＳ和ＥＸＡＦＳ统称为ＸＡＦＳ（Ｘ－ＲａｙＡｂｓｏｒｐｔｉｏｎ ＦｉｎｅＳｔｒｕｃｔｕｒｅ）。 １７ Ｘ射线电磁场与原子相互作用的量子论的简略处理 在处理Ｘ射线电磁场与物质中的原子特别是与电子系的相互作用中，通常多用 Ｎｅｗｔｏｎ力学（对荷电粒子）和 Ｍａｘｗｅｌｌ方程（对电磁场）的经典理论。但是，为要扩大理论 的适用范围和提高其近似程度，就需要引入量子论。在量子论的处理中，有半经典的理论 和完全的量子论。前者把电磁场仍用经典理论处理，只是把电子体系用量子力学予以处 理；后者则把电磁场和电子体系均用量子力学予以处理。详细的量子论的处理，可参考文 献［１８－２１］，这里仅作简略叙述。 按经典力学，原子内的电子体系的 Ｈａｍｉｌｔｏｎ函数可表示为： Ｈ ＝ ∑ ｊ １ ２ｍＰ２ ｊ ＋Ｈｅ （１７１） · ９１ ·