相对于层流面言，湍流是以其极复杂的结构为特征的流动。湍流的统计模型认为，湍流 是由多种多样大小迥异的紊乱祸列组成的流动，由此来分析解释湍流的现象及内部过程。湍 流区别于流体的其他随机运动的特征是其脉动祸量的水平极高。由自湍流的雷诺方程可见， 对平均流起作用的是雷诺应力梯度，而脉动涡量与脉动速度的相关作用，则是雷诺应力梯度 的重要组成部分。因而，在计算湍流流场的控制方程与湍流模型中，涡量是个合乎现象实质理 应引用的因变量。本文报导了最近几年用于计算气体一颗粒两相三维湍反应流的矢性流函数 一祸量中~①法，其气相控制方程及与脉动涡量相关的湍流模型，已有的对粉煤燃烧室及电 站锅炉炉膛内流场的计算结果。此外并讨论了若干待进一步研究的问题。 1气相控制方程C1,2) 将气相流场一点的瞬时质量速度p少质量速度pM与p心之和，即G=p立=p“+p西， 定义pu无源(P·Pu=0),又pw无旋(p×pw=0)。由于P·pu=0,因此存在一失性泷函 数的，且Pu=V×中，在将发表的另文中说明，这里需定义了·中=0，由于口×pw=0,因 此存在一数性势函数④，且p0=9D,是以卫·(Pw)=了2④。 对有化学反应或相变的气体一颗粒群两相流而言，气相瞬时流场的连续方程写为 +v(nF)-5. (1) S=-2S=-,n=-Za,g (2) 式中，S.为气相物质源项，np为第k组颗粒群的数密度，m表示第组中每个颗粒的质 量。 对有化学反应或相变的气体一颗粒群两相流而言，气相瞬时流场的动量方程应为 )-vT-x tmx +(a+2)pF)+∑fw+S (3) 式中，f为质量力，元为第二粘性系数，fP,为单位容积内气相所受第组颗粒群的阻力。 对方程(3)作旋度运算，并经过变换整理可得到气相瞬时流场的祸量输运方程 +xg肥+p(G0=Gp)+p(a@) P- +p()×p+pxf+px(2于，) (4) 将式(4)作时均化处理，省略去各时均物理量上注的号，经整理变换，可将时均流场 200相 对于层流而言 ， 湍 流是以其极复杂 的结构为特 征的流动 。 湍流的统 计模型 认为 ， 湍 流 是 由多种 多样大小迥 异的 紊乱涡 列组 成的流 动 ， 由此 来分析解释湍 流的现象 及内部过程 。 湍 流区别于 流体的 其他随机运动的特征是其脉 动祸 量的水 平极高 。 由 自湍 流的 雷诺 方程可 见 ， 对平均 流起作用 的是雷诺应力梯度 ， 而脉 动 涡量与脉 动 速度的相 关 作用 ， 则是雷诺应力梯度 的重 要组 成部分 。 因而 ， 在计算湍流流场的控制方程 与湍 流模型 中 ， 祸量是个合乎现象实质理 应 引用 的 因变量 。 本 文报导了 最近几年用于计算气体一颗粒两相 三维湍反应流的矢性 流 函数 一涡量叻 一 。 法 ， 其气相 控 制方程 及与脉 动涡 量相 关的 湍流模型 ， 已 有的对粉煤燃烧室 及 电 站锅炉炉 膛内流场的 计算结果 。 此外并讨论 了若干待进一步研究的 问题 。 气相控制方程〔 ， ” 〕 将气相 流场 一点的瞬时质量速度 犷 质 量速度 。 与 。 之和 ， 即 犷 “ 十 。 ， 定义 数妙 ， “ 无源 · 夕“ ， 又 二 无 旋 又 二 二 。 由于 户 ， 因此存在一矢 性流 函 且 二 势 ， 在将 发表 的 另文 中说 明 ， 这 里需定义 户 砂 二 ， 由于 丫 ， 二 ， 因 此存 在一数性势 函数 必 ， 且 二 二 必 ， 是 以 · 山 必 。 对 有化学反应 或相 变的气体一颗粒 群两相 流而言 ， 气相瞬时流场的连续方程写 为 器 。 · ， 几 二 又 一 习 ， 二 一 习 。 ， 。 病 ， 。 一 艺 ，。 川 ， 式 中 ， 为气相 物质源项 ， ， 为第介组颗粒群的数密 度 ， ，‘ 表示第 壳组 中每个 颗 粒 的 质 量 。 对有化学反应 或相变的气体一颗粒群两相流而言 ， 气相瞬时流场的 动量方程应为 刁 「。 犷 犷 一 一 火 〔 「又 〕 以 “ 川 犷 〕 艺 ， 、 十 又 式 中 ， 为质 量力 ， 几 为第二粘性系数 ， ， 为单位容积内气相 所 受 第壳组颗粒群的 阻 力 。 对 方程 作旋度运算 ， 并 经过变换 整理可得 到气相 瞬时流场 的涡量输运方程 。 犷 一 一 十 二几一 十 ‘ 口 一 。 二 。 一 那 、 份 一代 气下 气乙 ‘ 、 扭 ’ 将式 作时均化处理 ， 省 略去各时均 物 理量上注 的号 ， 经整理变换 ， 可 将时均流场