2,分立谱+连续谱 例如,氢原子中电子能量E:束缚态En电离态E连续:有限深方势阱,当E<0 为束缚态,En分立,E>0则连续,P也是 又:完全连续谱例子:电子自由运动时的动量,动能,自由粒子的坐标x,H原子 中电子的r 坐标表象的波函数v(x,)用①算符的本征函数系{n}展开 v(x,)=2a, (u,(x)+ag(ug(xdg (xy(x, t)d aa=u(x)y(xt dx 例如P85H基态的表象波函数 CDa,, a}即为状态堆φ表象中的表示a()P 测量力学量Φ数值为①的几率,而|a(O)P即测量力学量Φ值的结果在 q-q+女呐的几率 归一化 an, Da, (t)+aa(t)a (t)do2,分立谱+连续谱 例如，氢原子中电子能量 E ：束缚态 E n ,电离态 E 连续；有限深方势阱，当 E  0 为束缚态， E n 分立 ， E  0 则连续， p 也是 又：完全连续谱例子：电子自由运动时的动量，动能，自由粒子的坐标 ，H原子 中电子的 x r 坐标表象的波函数  ( , ) x t 用  算符的本征函数系 { }u 展开： * * ( , ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( , ) ( ) ( . ) n n q q n n n q q x t a t u x a t u x dq a u x x t dx a u x x t dx    = + = =     例如 H基态的 表象波函数 即为状态 在 表象中的表示， 即测量力学量 数值为 的几率，而 即测量力学量 值的结果在 内的几率。 归一化： P85 { , } n q c p a a   2 | ( ) | n a t   n 2 | ( ) | q a t dq  q q dq − + * * n n q q ( ) ( ) ( ) ( ) 1 n a t a t a t a t dq + = 