崔宏滨光学第十章黑体辐射与光的量子性 只开有一个小口的空腔,对于射入其中的光,可以完全吸收,故该空腔的开口可以作为 绝对黑体 2.绝对黑体热辐射的实验规律,可以用辐射本领与波场的关系描述。 三黑体辐射的定律 1. Stefan-Boltzmann定律 (T)=[E(v,T)dv=ar+,σ=567032×10-3WF/m2k, Stefan-Boltzmann常数。 辐射的总能量,即曲线下的面积与T成正比 2.wien位移定律 E(,T)=cvf(7)=5f(n),函数的极大值满足Tm=b,b=28978×10mk 3. Rayleigh-Jeans定律 绝对黑体空腔内的光以驻波的形式存在,单位体积内、频率在v到v+dv之间的驻波 数为 nxv=v2dv,而从小孔辐射出的驻波数为r=cp,辐射出的能量,即辐射本领 E(v,T)=IT=2y2k7或E(,7)=k7=kT。2→0,E(λ,7)→∞,与实 验结果偏离。称为“紫外灾难”。 四Pank的量子假设(1900年提出,1918年获 Nobel奖) 空腔中的驻波是一系列的谐振子,只能取一些分立的能量,即崔宏滨 光学 第十章 黑体辐射与光的量子性 只开有一个小口的空腔，对于射入其中的光，可以完全吸收，故该空腔的开口可以作为 绝对黑体。 2． 绝对黑体热辐射的实验规律，可以用辐射本领与波场的关系描述。 三 黑体辐射的定律 1． Stefan-Boltzmann 定律 4 0 Φ(T) = E(ν,T)dν = σT ∫ ∞ ，σ = 5.67032 ×10 −18W / m 2 k 4 ，Stefan-Boltzmann 常数。 辐射的总能量，即曲线下的面积与T4 成正比。 2． Wien 位移定律 ( , ) ( ) ( ) 5 5 3 T c f c T E T c f λ λ ν ν = ν = ，函数的极大值满足Tλ m = b ，b mk 3 2.8978 10 − = × 3． Rayleigh-Jeans 定律 绝对黑体空腔内的光以驻波的形式存在，单位体积内、频率在ν 到ν + dν 之间的驻波 数为 ν ν π ρ ν d c d 2 3 8 = ，而从小孔辐射出的驻波数为 cρ 4 1 Γ = ，辐射出的能量，即辐射本领 为 kT c E T kT 2 2 2 ( , ) ν π ν = Γ = 或 kT c E T kT 4 2 ( , ) λ π λ = Γ = 。λ → 0, E(λ,T ) → ∞ ，与实 验结果偏离。称为“紫外灾难”。 四 Plank 的量子假设（1900 年提出，1918 年获 Nobel 奖） 空腔中的驻波是一系列的谐振子，只能取一些分立的能量，即