链式电路→传输线→均匀传输线 入射波与反射波判断 V(z)=Ve好+ Ve* vs (G+jec)v(z I(z)=I'e*z+I'e*z 入智波反射液 k2v(z)=0 定义1:传输常数 d-I(z) e+k分量表示沿反Z方向传输的波 2 k2I(z)=0 (R\joL)(G+joC) e2分量表示沿正Z方向传输的波 v(z)=Ve好+Vek 相位常微 VO)=Ve"+Ve- vs (z=Ie + I(x)=I' e 射反射波 常数 反射液 入射波与反射波判断 义1:传输常数 k= a+jB (z)=V ye-kz+v-e*kz 入射波 入精速选射遗 z吸收反射波 V(R+joL)(G+joc) I(2)"+r'e 均匀无耗传输线R=G=0,所以有 =jB=jo√LC 入射波 反射波 邊射波 v(t)Q己 +k2分量表示沿反Z方向传输的波 e2分量表示沿正Z方向传输的波 纵向一电磁波的传输特性:传输常数 和介质材料,及结构有关) 定义1:传输常数 假设只有单方向传输的波 (R +joL(G+ I(z)=I'e+I'e" (2)=(R+joL)I(2V(Z 均匀无耗传输线:R=G=0,所以有 (G+jeC)V(z)I(z) jB 日定义2:特性阻抗 取B==2r V(z=ve 定义波长:A 传输能是对称的互晶的 新以对于(x)=Te2c=V V(z)=V 长卡输线上走完一个波的长度 I方覆同样可得 反射波2 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 k I(z) 0 dz d I(z) k V(z) 0 dz d V(z) 2 2 2 2 2 2 − = − = (R j L)(G j C) k α jβ = + ω + ω = + 定义1：传输常数 链式电路→传输线→均匀传输线 kz kz 1e e − + 2 解解( ) ( ) K ,K *** (G j C)V(z) dz dI(z) (R j L)I(z) dz dV(z) ω ω − = + − = + -kZ kZ -kZ kZ I(z) I e I e V(z) V e V e + − + + − + = + = + Z 入射波 反射波 Z 衰减常数 相位常数 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 Vs + - ZL 入射波与反射波判断 -kZ kZ -kZ kZ I(z) I e I e V(z) V e V e + − + + − + = + = + Z 入射波 反射波 Vs + - ZL kx kx kx kx I(x) I e I e V(x) V e V e + + − − + + − − = + = + X 入射波 反射波 e+kz分量表示沿反Z方向传输的波 e-kz分量表示沿正Z方向传输的波 *** 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 *** ZL x 入射波 反射波 吸收 x 入射波 反射波 透射波 k ZC k ZC x 入射波 反射波 透射波 k ZC k ZC x 入射波? 反射波? V(t)+ - 入射波与反射波判断 e+kz分量表示沿反Z方向传输的波 e-kz分量表示沿正Z方向传输的波 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 纵向--电磁波的传输特性：传输常数 （和介质材料，及结构有关） Z 定义1： (R j L)(G j C) k α jβ = + ω + ω = + 传输常数 k = jβ = jω LC 均匀无耗传输线:R=G=0, 所以有: *** -kZ kZ -kZ kZ I(z) I e I e V(z) V e V e + − + + − + = + = + 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 定义1： (R j L)(G j C) k α jβ = + ω + ω = + 传输常数 k = jβ = jω LC 均匀无耗传输线:R=G=0, 所以有: *** -kZ kZ -kZ kZ I(z) I e I e V(z) V e V e + − + + − + = + = + 波长:传输线上走完一个波的长度 β π λ 2 定义波长： = 2 2 z z β π π λ β = = = 取 有 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 北京大学 假设只有单方向传输的波… Z *** (G j C)V(z) dz dI(z) (R j L)I(z) dz dV(z) ω ω − = + − = + -kZ -kZ I(z) I e V(z) V e + + = = 入射波 定义2： + + = I V Z C 特性阻抗 -kZ -kZ e Z V I(z) V(z) V e C + + = = 代入 得 G j C R j L Z C ω ω + + = kZ kZ I(z) I e V(z) V e − + − + = = 反射波 所以对于 有 − − = - I V Z C 代入波动 方程同样可得 + V(z) - I(z) 传输线是对称的互易的…