能采用集总热容法。在B数很小的情况下， 平板内的温度差固然很小，但在时间τ很小 50 10 时，这个温差相对平板的最大温升T(L)-T。 来说，却不是很小。这时，不仅不能视平板 10 为薄壁，甚至在一定条件下，认为平板是无 限厚的。文献〔4)所提出的准则为我们认 识在什么条件下可把具有温度分布的厚壁物 0.0010.010.1110100 体视为薄壁物体提供了更具体的依据，但是 Bi 仍存在一些缺陷值得进一步改进。 图3文献〔4)判据薄壁条件曲线 Fig,3 Limits of thermally thin wall provided by reference 4 3本文作者的认识 (1)文献〔1)中所说的当导热系数为无穷大时可将问题(1)转化为问题(2)，这是一个 理想的条件。也是一种极限的条件。根据平板内一维导热的付立叶定律，？二一入T/⑦X, 与导热系数入为无穷大的条件相当的是dT/dX为零。也就是，物体内的温度梯度为零可认 为是问题(1)转化为问题(2)的条件。正象实际的物体导热系数不可能是无穷大一样，在传 热物体内部的温度梯度也不可能为零。因此，可用传热物体内最大的无量纲温度梯度 1dT/dX1max不超过某一小量，例如用0.01,0.05或0.001作为判别将问题(1)转化 为问题(2)的条件。即以此作为薄壁物体的衡量条件。无疑，初始温度为某一常数的平板 在与稳态的环境进行传热过程中，物体表面处将是温度梯度最大处，即{dT/dX{m:x= !dT/dX|x.1根据表面处热流密度连续的条件，可得： a〔T:-T(L)〕=dT/dXlx.t 写成无量纲形式为： d T/d x|=BT(L) 其中T=(T-T:)/(T。-T:), T(L)=〔T(L)-T〕/(T。-T) 作者认为，用|护/d下|小于某-一值作为判别薄壁物体的条件比用式(4)更合理 些。因为，包含在式(4)内的最大温差T(L)-T(0)只是平均的概念，而dT7dX表示局 部的概念，应该说，只要保证平板内每个局部处的温度梯度都小于某一常数，就能保证 整个平板内各处温度是均匀的。相反，保证了从平均概念出发的最大温差T(L)-T(0) 值小于某一常数并不能保证在平板内各处温度都均匀。 (2)图3可用来说明Fo数与B数对判别传热物体由厚向薄过渡的条件，从图3中 151能采用集总热容法 。 在 数很小 的情况下 ， 平板内的温 度差 固然 很小 ， 但在时 间 很 小 时 ，这个温差相对平板的最大温升 一 。 来说 ， 却不是 很小 。 这时 ， 不仅不能视平 板 为薄壁 ， 甚至在一定 条件下 ， 认 为平板是 无 限厚的 。 文献 〔 〕 所提 出的准则为我 们 认 识在什么 条件下 可把具有温度分布的厚壁物 体视为薄壁 物体提供 了更 具体的依 据 ， 但是 仍存在一些 缺陷值得进 一步改进 。 倒 、 阅 一 味减 、、 气浪 卜 玫 钟 战瓜 料 、 喊 芡 心虹翻 贱 图 文献〔韵 判据薄壁条件曲线 五 丫 弓 本文作者的认识 文献〔 〕 中所说的当导热系数为无穷大时可将 问题 转化为问题 ，这 是一个 理想 的条件 。 也是一 种极限的 条件 。 根据平板内一维导热的付立叶定律 ， ” 一 又 ， 与导 热系数久为无 穷大的条件相 当 的是 为零 。 也就是 ， 物体内的温 度梯度为零可认 为是 问题 转化为问题 的 条件 。 正象实际 的物体导 热系数不可能是 无 穷大一样 ， 在传 热物体 内部的温度梯度 也不可能为零 。 因 此 ， 可用 传热物体内最大的 无 量 纲 温 度 梯 度 于 万 不超过 某一小 量 ， 例 如用 ， 或。 作为判 别将问题 转 化 为 问题 的 条件 。 即 以此作为薄壁物体的衡量 条件 。 无疑 ， 初始温 度 为某一常数的 平 板 在与稳态的环境进行 传热过程 中 ， 物体表面处将是温 度 梯度最大处 ， 即 二 二 二 二 二 根据表面处热流密度连续的 条件 ， 可得 〔 一 〕 久 二 二 写成无量纲形式 为 其 中 二 一 ， 八 。 一 ， 二 〔 一 〕 八 。 一 ， 作者认 为 ， 用 小 于某一值作为判别 薄壁物体的 条件 比用 式 更 合理 些 。 因为 ， 包含在式 内的最大温 差 一 只是平 均的概念 ， 而 表 示 局 部的概念 ， 应该说 ， 只 要保证平板 内每个局部处的温 度梯度都小于某一常数 ， 就能保证 整个平板内各处温度是 均匀 的 。 相反 ， 保证 了从平 均概念 出 发的最大温差 一 值小于某一常数并不能保证在平板内各处温度 都 均匀 。 图 可 用来说明 数与 数对判别传 热物体由厚向薄过渡 的 条件 ， 从图 中