福州大学化工原理电子教案传热 假设有一高度和宽度均大大于厚度的平壁,厚度为δ,两侧表面温度保持均匀,分别为1、12,且t1>12 若t1、t2不随时间而变,则壁内传热系定态一维热传导(即平壁内温度只沿x方向变化,y和二方向上无 温度变化),则傅立叶定律可写为: (1)平壁内的温度分布 在平壁内部取厚度为Δx的薄层,对此薄层取单位面积作热量衡算可得 qx =q 对定态导热,at/∂r=0,薄层内无热量累积,则 q dt常数 当λ为常数时,为常量,即平壁内温度呈线性分布。一般取1、t2的平均值t=+2来查(算)m 思考:若A随t而变,即a>0或a<0时,平壁内的温度分布又是怎样的? dt 提示:q=-4(1+a),则~x抛物线关系。 (2)热通量q和热流量Q 对于平壁定态热传导,热流密度q不随x变化,将q=-λ积分得 q Q,M_1-12_推动力 热阻 Q=42=推动力 阻R 上式表明热流量Q正比于推动力M,反比于热阻R。R δ个或小或↓,R个 623通过圆筒壁的定态导热过程 工程上更多的情况是圆筒壁的导热,设有内、外半径分别为n,n2的圆筒,内、外表面维持恒定的温 度1、12,管长l足够大,则圆筒壁内的传热可以看作一维热 传导。由傅立叶定律得 q oO A (1)温度分布 ∵r是变化的,∴q是变化的,不是一常数。福州大学化工原理电子教案 传热 - 2 - 假设有一高度和宽度均大大于厚度的平壁，厚度为  ，两侧表面温度保持均匀，分别为 1 t 、2 t ，且 1 2 t  t 。 若 1 t 、 2 t 不随时间而变，则壁内传热系定态一维热传导（即平壁内温度只沿 x 方向变化，y 和 z 方向上无 温度变化），则傅立叶定律可写为： x t q d d = − （1）平壁内的温度分布 在平壁内部取厚度为 x 的薄层，对此薄层取单位面积作热量衡算可得    t q q x c x x x p = +    + 对定态导热， t /  = 0 ，薄层内无热量累积，则 = − = 常数 x t q d d  当  为常数时， x t d d 为常量，即平壁内温度呈线性分布。一般取 1 t 、 2 t 的平均值 2 1 2 m t t t + = 来查（算）  m 。 思考：若  随 t 而变，即 a  0 或 a  0 时，平壁内的温度分布又是怎样的？ 提示： x t at x t q d d (1 ) d d = − = −0 + ，则 t～x 抛物线关系。 （2）热通量 q 和热流量 Q 对于平壁定态热传导，热流密度 q 不随 x 变化，将 x t q d d = − 积分得   = − 2 1 2 1 d d x x t t x q t  热阻 推动力 = − =  = =     1 2 t t t A Q q R t A b t t Q  = = − = 热阻 推动力  1 2 上式表明热流量 Q 正比于推动力 t ，反比于热阻 R 。 A b R  = ， 或A或  ， R  。 6.2.3 通过圆筒壁的定态导热过程 工程上更多的情况是圆筒壁的导热，设有内、外半径分别为 r1，r2 的圆筒，内、外表面维持恒定的温 度 1 t 、 2 t ，管长 l 足够大，则圆筒壁内的传热可以看作一维热 传导。由傅立叶定律得 r t q d d = − rl Q A Q q 2 = = （1）温度分布 ∵ r 是变化的，∴ q 是变化的，不是一常数