础。将自变量x1换为G,相应函数即从R变为⊙(。=G-:G1),这一点由(24) 1-x1 式稍加变化即可说明。因为 a6gd=d()-6, (27) 1-X1 将(27)式代人(24)式，并合®=R-1xC,即可得到 0--1G+(G-G.)dy (28) 采用与前面类似的处理立即可得到王之昌和周国治公式刀。取G:为自变量是为了处理 实验点沿等G,线分布的情况，对两相区的活度计算也较方便〔)。然而在实际问题中， 仅对两相区边界上组元的热力学性质感兴趣，显然R函数法完全可以用于这种单相区到 两相区的连续计算。相比较而言，⊙函数法选择G:为自变量在实际计算中很不方便，所 以即使对于这类计算，选择成份变量为自变量的R函数法仍是最好方法。 至此可以清楚地看到，间接计算法都只需要两组图解手续，而且有多种求解途径。 周国治的R函数法优于其它选择，是因为所引入的变量代换和相应的函数关系体现了这 类方法的主要特点，在两步计算中采用的公式都是最简单也是最合理的。这种处理方法 可类似推广到由已知活度比计算三元系热力学性质的计算问题中，得到比已有方法更简 单合理的计算方法，这些将另外报道。 值得一提的是，直接计算法的基本公式(1）(2)（见本文引言）和间接计算法 的基本公式(10)都是由G:的定义式(4)得到的。这恰恰说明，热力学计算方法形式 可以多种多样，但都是基于相同的热力学基本关系。对(4)式进行不同的处理，我们 得到了两类不同的计算方法，用于求解Darken最早提出的问题一一出已知G,求G2、 G4。 4两个有用的判别式 以上讨论中所有公式均以一般形式给出，只要数学上有解，G:对任意偏摩尔量均 适用。对三元系整个浓度范围内的活度计算，为使计算量取有限值，计算公式中G,应以 G(G=RT1nY:)代替。 对(1？)（18)式积分并将G:,写成G形式： (()x(Co) (R)-(R)(G-)dy (x:=Constant)(30) 232础 。 将 自变量 二 换为 式稍加变化即可说明 。 ， 相应 函 数即从 变为 匀 自 二 因 为 一 沈 ， 一 劣 ， 这一 点由 ， ， ， ， ， 一二尸一 万 一 一 一下 劣 气 一丁一‘ ‘ 一七 气 一 戈 少 山 一 戈 皿 一 将 式代 人 式 ， 并合 。 尸 一井份否 即 可得到 一 人 盆 。 一 几里车几贻 己 一云 夕 一 盆 采用与前面类似的处理立即 可得到 王之 昌和周 国治公式〔 〕 。 取 为 自变量 是为 了 处 理 实 验 点沿 等 线分 布的情况 ， 对两相区 的 活度计 算也较方便〔 〕 。 然而在实际 问题中 ， 仅对两相区边界上组元的热力学 性质感兴趣 ， 显然 函数法完全可以用 于这种单相 区 到 两相区 的连续计算 。 相 比较而言 ， 。 函数法选择瓦为 自变量在实际计算 中很 不方便 ， 所 以 即使对于这类计 算 ， 选择成份变量为 自变量的 函数法仍 是最好方法 。 至此可以清楚 地看到 ， 间接计算法都只需要两组图解手续 ， 而且有 多种求解途径 。 周 国治 的 函数法 优于 其它选择 ， 是 因为所 引人 的变量代换和相应 的函 数关 系体现 了这 类方法 的主 要 特点 ， 在两 步计算中采用 的公式都是最简单也 是最合理的 。 这种处理方 法 可类似推广到 由已知活度 比计算三元系热力学性质 的计算问题 中 ， 得到 比已有方 法更 简 单合理的计算方 法 ， 这些将另外报道 。 值得一提 的 是 ， 直接计算法 的基本公式 见本文 引言 和 间接计 算法 的墓本公式 都是 由云 ，的定 义式 得 到 的 。 这恰恰说 明 ， 热力 学计算方法 形 式 可以多种 多样 ， 但都是基于相同的热力学基本关 系 。 对 式进行不 同的处理 ， 我 们 得到 了两类不同 的计 算方 法 ， 用 于求解 最早提 出的 问题— 由 已知 求 、 ， 。 两个有用 的判别式 以上讨论 中所 有公 式均以一般 形式 给 出 ， 只要数学上有解 ， 对任意偏 摩尔 量 均 适用 。 对三元 系整个浓 度范围内的活度计算 ， 为使计算量 取有 限值 ，计算 公 式 中 ‘ 应 以 全 口卜 刀 代替 。 对 式积分并将 写成 形式 · 允 一 一 · · 一。 犷二 一 劣 义 夕 二 · ， 一 · 夕一。 二 二 、 、 ， 劣 。 一 ，一‘