图2.1.2FT-IR仪工作原理示意图 从光源来的经准直的单色光束,通过光束分裂器被分为两束相等强度的光,一束反射到固 定镜F再反射回来,另一束投射光到达动镜再反射回来,在光束分裂器再次反射和透射,两部 分光在一聚光镜上发生干涉,并到达检测器。由于两東光的光程差随可动镜的往复运动而改变。 当光程差为半波长λ2的偶数倍时,两光束为相长干涉,有最大振幅,此时有最大输出信号,当 光程差为半波长的奇数倍时,两束光为相消干涉,有最小振幅,此时有最小输出信号。但由光 源来的光是复合光,因此得到的是一多波长余弦波的叠加。在连续改变光程差的同时,记录下 的干涉图就包含了光源的全部波长对应的强度信息。当待测样品放入光路中,样品吸收了某一 波长的能量,干涉图强度就发生相应的改变。这个包含了每个波长的强度信息的干涉图,借助 于傅立叶变换技术可对每个波长的强度进行计算。傅立叶变换对的数学表达式如下: 1(x)= B(v)cos 2Tudv 式中(x)表示干涉图强度/随光程差x的变化而变化。而 B(v)= I(x)cos 2T udx (2.1.3) 式中B()为光源的强度,它是频率的函数(即光源光谱),由干涉图强度I(x)经傅立叶变换计 算可得到任何波数处的光强,亦即光谱曲线。 与色散法相比,采用干涉法的傅立叶变换红外光谱仪具有许多比较突出的优点:图 2.1.2 FT-IR 仪工作原理示意图 从光源来的经准直的单色光束，通过光束分裂器被分为两束相等强度的光，一束反射到固 定镜 F 再反射回来，另一束投射光到达动镜再反射回来，在光束分裂器再次反射和透射，两部 分光在一聚光镜上发生干涉，并到达检测器。由于两束光的光程差随可动镜的往复运动而改变。 当光程差为半波长/2 的偶数倍时，两光束为相长干涉，有最大振幅，此时有最大输出信号，当 光程差为半波长的奇数倍时，两束光为相消干涉，有最小振幅，此时有最小输出信号。但由光 源来的光是复合光，因此得到的是一多波长余弦波的叠加。在连续改变光程差的同时，记录下 的干涉图就包含了光源的全部波长对应的强度信息。当待测样品放入光路中，样品吸收了某一 波长的能量，干涉图强度就发生相应的改变。这个包含了每个波长的强度信息的干涉图，借助 于傅立叶变换技术可对每个波长的强度进行计算。傅立叶变换对的数学表达式如下：   − I(x) = B()cos 2xd (2.1.2) 式中 I(x) 表示干涉图强度 I 随光程差 x 的变化而变化。而   − B() = I(x)cos 2xdx （2.1.3） 式中 B( ) 为光源的强度，它是频率的函数（即光源光谱），由干涉图强度 I(x) 经傅立叶变换计 算可得到任何波数处的光强，亦即光谱曲线。 与色散法相比，采用干涉法的傅立叶变换红外光谱仪具有许多比较突出的优点：