燃起重要作用的主回流区。文献：3’4在国内外首次用4一®法做了三维流场的数值模拟工 作。 -2.20 0.00 5.0 5.5 -0.12 (a}X/L=0.229(b)X/L=0.451(c)X/L-0.958 图3对称面上计算得合速度分布，y=0〔) 图4计算结果的速度x等值线C4】 Fig.3 Com uted resultant velocity Fig.4 Computed isolines of distribution on the symmetrical plane, velocity 'x(m/s)〔] y=0〔〕 涂建平c5)对突扩燃烧室强旋流空气煤粉冷态流场做了数值模拟。图5a与5b分别示线气 相流场流谱与加入煤粉颗粒后气相流场流谱，图6a,6b分别示线气相与加入煤粉颗粒后气相 的湍动能分布，可见二者有显著差异，湍动能的变化说明颗粒湍动并非滞后于当地流体。图 7示计算的颗粒轨道，对颗粒碰壁计算上是按附壁处理。 n -0.1 .-n.01 0,05 0.0 0 图5a线气相流场流谱〔5] Fig.5a Flow pattern of pure gas flow[57 /Vin -0.1 ☒0,50.2 0,1 -0.015 图b加人煤粉颗粒后气相流场读游门 Fig.ab Cas-phase flow pattern of gas-coal particles flow(53 0.02 K/U2 0.07 .01 6.1 0.017 0.02 图6a线气相流场潘动能分布〔5) Fig.6a Turblent kinetic energy distribution of gas flowc5) 203燃起重要作用 的主回流区 。 文 献 ‘ “ ’ ‘ ” 在 国内外首 次用 作 。 一 争 ，一。 法 做 了三 维流场的数 值 模 拟 工 ，， 凤冲以 气 理 宁 少尤 尹乙 二 夕 ‘丫亿 二 图 对称面上 计 算得 合速度分布 ， 。 〔 〕 ， 〔 〕 图 计算结 果的 速度 丫 二 等值线〔 〕 厂 〔 凌〕 涂建平 〔 ’ 对 突扩燃烧 室强旋流 空气煤粉冷态 流场 做了数值模拟 。 图 与 分别示 线 气 相 流场流谱 与加 人煤粉 颗粒 后气相 流场流谱 ， 图 ， 分 别示线 气相 与加入煤粉颗粒后气相 的湍动能分 布 ， 可 见 二 者有显著差异 ， 湍 动能 的 变 化说 明颗粒 湍 动并非滞 后于 当地流 体 。 图 示计算的颗粒轨道 ， 对 颗 粒碰壁 计算上 是按 附壁 处理 。 图 线气相流场流谱〔 〕 、 〔 〕 二 图 加人煤粉颗粒 后 气相流 场流谱二习 一 一 〔 〕 图 线气相流场湍动能 分布〔 〕 立 〔 〕