等压面处处与重力方向正交,是一个与地球同心的近似球面。但是,通常我们所研究的仅是 这个球面上非常小的一部分,所以可以看成是水平面 4、等压面的条件: 23在重力作用下的流体静力学基本方程式 引言 1、流体静力学基夲方程推导: 在自然界和实际工程中,经常遇到并要研究的流体 是不可压缩的重力液体,也就是作用在液体上的质量力 只有重力的液体。根据这一限定条件,可在一盛有静止 液体的容器上取直角坐标系(只画出OYZ平面,Z轴 垂直向上,如图2一5所示。这时,作用在液体上的 质量力只有重力G=-mg,其单位质量力在各坐标轴图25推导流体静力学基本方程用图 上的分力为 f4=0.f2=0,f 代人式(2-4)压强差公式,得 dp=-pgdz dz+2=0 (2-8) 对于均质不可压缩流体,密度P为常数。积分上式 (2-9) 式中ε为积分常数,由边界条件确定。这就是重力作用下的液体平衡方程,通常称为流体 静力学基本方程 若在静止液体中任取两点1和2,点1和点2压强各为pl,和p2,位置坐标各为z等压面处处与重力方向正交，是一个与地球同心的近似球面。但是，通常我们所研究的仅是 这个球面上非常小的一部分，所以可以看成是水平面。 4、等压面的条件： 2.3 在重力作用下的流体静力学基本方程式 引言 实验; 结论: 1、流体静力学基本方程推导： 在自然界和实际工程中，经常遇到并要研究的流体 是不可压缩的重力液体，也就是作用在液体上的质量力 只有重力的液体。根据这一限定条件，可在一盛有静止 液体的容器上取直角坐标系（只画出 OYZ 平面，Z 轴 垂直向上），如图 2 一 5 所示。这时，作用在液体上的 质量力只有重力 G =一 mg ，其单位质量力在各坐标轴 上的分力为 代人式（ 2 一 4 ) 压强差公式，得 写成： 对于均质不可压缩流体，密度 P 为常数。积分上式 式中 c 为积分常数，由边界条件确定。这就是重力作用下的液体平衡方程，通常称为流体 静力学基本方程。 若在静止液体中任取两点 1 和 2 ，点 1 和点 2 压强各为 p1，和 p2 ，位置坐标各为 z 1