侧截面6-6间列柏努利方程式,并以截面6-6′为基准水平 面。由于管路的能量损失忽略不计, 即勇,=0,故柏努利方程式可写为 gZ2+=+ 616 式中z1=1mZ6=0p1=0(表压)p=0(表压)≈0 将上列数值代入上式,并简化得 例1-10附图 981×1= 解得6=443m/s 由于管路直径无变化,则管路各截面积相等。根据连续性方程式知V=Av=常数,故管 内各截面的流速不变,即 2=13=u4=5=16=443m/s 吃=2吃互 9.81J/k 因流动系统的能量损失可忽略不计,故水可视为理想流体,则系统内各截面上流体的总 机械能E相等,即 E=gz++P=常数 总机械能可以用系统内任何截面去计算,但根据本题条件,以贮槽水面1-1处的总机械 能计算较为简便。现取截面2-2为基准水平面,则上式中z=2m,p=101330Pa,u≈0,所以 总机械能为 E=981×3+01330 130.8Jkg 1000 计算各截面的压强时,亦应以截面2-2为基准水平面,则Z2=0,Z=3m,Z4=3.5m,Z5=3m (1)截面2-2的压强 P2=E gz2p=(130.8-981)×1000=12099a (2)截面3-3的压强 P=E-2-g2p=0308-981-981×3×1000960 (3)截面4-4的压强 p2=1E-4-gz.|=(03082-981-981×35)×0086 (4)截面5-5的压强 乃=E- (130.8-9.81-981×3)×1000=91560Pa 从以上结果可以看出,压强不断变化,这是位能与静压强反复转换的结果侧截面 6-6'间列柏努利方程式，并以截面 6-6'为基准水平 面。由于管路的能量损失忽略不计， 即 hf =0，故柏努利方程式可写为   2 2 2 2 1 2 1 1 2 2 u p gZ u p gZ + + = + + 式中 Z1=1m Z6=0 p1=0（表压） p6=0（表压） u1≈0 将上列数值代入上式，并简化得 2 9.81 1 2 u6  = 解得 u6=4.43m/s 由于管路直径无变化，则管路各截面积相等。根据连续性方程式知 Vs=Au=常数，故管 内各截面的流速不变，即 u2=u3=u4=u5=u6=4.43m/s 则 9.81J/kg 2 2 2 2 2 2 6 2 5 2 4 2 3 2 2 = = = = = u u u u u 因流动系统的能量损失可忽略不计，故水可视为理想流体，则系统内各截面上流体的总 机械能 E 相等，即 = + + =常数  u p E gZ 2 2 总机械能可以用系统内任何截面去计算，但根据本题条件，以贮槽水面 1-1'处的总机械 能计算较为简便。现取截面 2-2'为基准水平面，则上式中 Z=2m，p=101330Pa，u≈0，所以 总机械能为 130.8J/kg 1000 101330 E = 9.813+ = 计算各截面的压强时，亦应以截面 2-2'为基准水平面，则 Z2=0，Z3=3m，Z4=3.5m，Z5=3m。 （1）截面 2-2'的压强 (130.8 9.81) 1000 120990Pa 2 2 2 2 2 = −  =         = − − gZ  u p E （2）截面 3-3'的压强 (130.8 9.81 9.81 3) 1000 91560Pa 2 3 2 3 3 = − −   =         = − − gZ  u p E （3）截面 4-4'的压强 (130.8 9.81 9.81 3.5) 1000 86660Pa 2 4 2 4 4 = − −   =         = − − gZ  u p E （4）截面 5-5'的压强 (130.8 9.81 9.81 3) 1000 91560Pa 2 5 2 5 5 = − −   =         = − − gZ  u p E 从以上结果可以看出，压强不断变化，这是位能与静压强反复转换的结果