88+ 北京科技大学学报 8.9X10-kg·m-1s,0=998.2kg·m3,p,=1.205kg·m-3. 当喷嘴位于容器的底部中心时，容器内的流体流动及传输过程是轴对称的，由程序计算 出的速度场确实展示了这种轴对称特性。图3为模型流场计算结果在竖直主截面、钢液自由 表面分布矢量图。流场内没有角向速度。 图3计算的中心底吹钢包内流场 ,竖直主截面 b.熔池表面 偏心底吹情况下的计算结果示于图4(a=1/2·R)中.偏心喷吹时，气液两相区内液体 流动速度仍然显著地大于周围的回流区、但比同样情况下中心喷吹时的速度低。这说明流 图1计算的偏心底吹钢包内流场（偏心距a=1/2·R) a.竖直主裁面 b.熔池表面 场中动量的集中程度减低，动量的分配也趋于均匀，与中心喷吹时角向速度为零的情况相比， 偏心喷吹时具有对混合极为有益的角向速度，且几乎同径向速度具有相同的数量级，容器底 部速度也显著增加 2.2合金的运动轨迹 图5是水模型实验结果与计算结果的对比，用木球代替合金，根据其湿润程度不同、制 取不同密度合金的代替物，而后用塑料薄膜包紧.用摄象机跟踪运动的粒子.按照标准阻力 系数计算的合金粒子运动轨迹与实验结果有一定误差、文献[3]介绍用减小两相区合金运动 阻力系数的方法解决，本工作将两相区阻力系数减小60%后所得结果与实验结果符合较好.· · 北 京 科 技 大 学 学 报 一 ‘ · 一 ‘ 一 ’ ， 凸 · 一 ， · · 一 · 当 喷嘴位于 容器 的底部 中心 时 ， 容器 内的流体流 动 及 传输过 程是轴对称 的 ， 由程序 计 算 出的速度场确 实 展 示 了这 种轴 对 称特性 图 为模 型 流 场 计算结 果 在竖直 主截 面 、 钢 液 自由 表面分布矢量 图 流 场 内没 有 角 向速 度 图 计算的 中心底吹钢包 内流场 竖直主截面 熔池表面 偏 心底 吹情况 下 的计算结 果 示 于 图 一 · 中 偏 心 喷 吹时 ， 气 液 两 相 区 内液 体 流动速度 仍 然 显 著地 大 于 周 围的 回 流 区 但 比 同样情 况 下 中心 喷 吹 时 的速 度 低 这 说 明流 … 、 … … 图 计算的 偏心底吹钢包 内流场 偏心距 一 · 竖直主截面 熔池表面 场 中动量 的集 中程 度 减 低 ， 动量 的分 配 也 趋 于 均 匀 与 中心 喷 吹时 角 向速 度 为零 的情况相 比 ， 偏心喷吹时具有对 混 合极 为有 益 的 角 向速 度 ， 且 几乎 同径 向速 度具 有相 同的数量级 ， 容器底 部速 度也显 著增 加 合金 的运 动轨迹 图 是 水模 型 实验 结 果 与计 算 结 果 的对 比 ， 用 木球代替 合金 ， 根 据 其 湿 润 程 度 不 同 ， 制 取不同密度合 金 的代替 物 ， 而 后 用塑 料薄 膜 包 紧 用摄 象 机跟踪 运 动 的粒子 按 照 标 准 阻 力 系数计算 的 合金 粒 子运 动 轨迹 与实验 结 果 有 一 定 误差 ， 文献 〕 介 绍 用减 小两 相 区 合金运 动 阻力 系数 的方 法解决 ， 本 工 作将 两 相 区 阻 力系数 减 小 后所 得 结 果 与实验 结 果 符 合较 好