假定我们已经进行了Ⅲ次“选代”,发现系統已经于平衡, 再“迭代》n次。于是磁化强度的平均值为 上面的计算涉及到有2个不同位形的复杂计算,这对于许多大 尺寸的宏观物孜的棋拟是难于实现的。 为了佑计出宏观系統的性放,我仉往往给系統强加上周期性 逸界条件。即 AG)=A(x+L),(i=1,,d) 其中L=(0,、0L10.0),L(=1,d为繩立方体的线度尺寸。这禅就可以 决定下来粒于夜禅跨过边界相互作用。在上面的 Ising桃型中相 互作用仅仅在量临近的格底上的自旋之间,因而这样的周期量复 仅仅是一层格京的复侧。周期性边界永件~文兔丁平移不变位, 这在很大程度上消除了表面效应。假定我们已经进行了 m 次“迭代”，发现系统已经趋于平衡态， 再“迭代”n 次，于是磁化强度的平均值为 ∑ ( + = + = m n i m M Si n M 1 1 ) N i i i i . 上面的计算涉及到有2 个不同位形的复杂计算，这对于许多大 尺寸的宏观物质的模拟是难于实现的。 为了估计出宏观系统的性质，我们往往给系统强加上周期性 边界条件。即 A( ) x = A(x + L ) G G ， (i = 1,..., d ) 其中L , 为超立方体的线度尺寸。这样就可以 决定下来粒子怎样跨过边界相互作用。在上面的 Ising 模型中相 互作用仅仅在最临近的格点上的自旋之间，因而这样的周期重复 仅仅是一层格点的复制。周期性边界条件建立起了平移不变性， 这在很大程度上消除了表面效应。 = (0,...,0, L ,0,...,0) G L (i = 1,..., d)