手DdS=qo de D 从而有 手D·dS=手 ds (c) dt dt 代入(b)得 fjo dS=-于 Da ds D 手(0+2,) ds=0 (S) D D 或 十 ds (S1) (S2) D 虽然传导电流J终止在电容器极板上,但是在极板间 D 延续了J的作用——J+a是连续的 D D at 与j地位相当,令,它对于任意曲面S的通 量等于电位移通量的变化率—位移电流厂「电位移通量 的变化率 ∫l·ds= aD 小D.dsdy dt 全电流!=+在任何情况下都是连续的。 安培环路定理的推广 非恒定情况下,全电流为 =∑ D ∫0ds=∫JjdS+j「 D ds t 安培环路定理改写成 aD H·l (+-)dS2 0 ( ) d = q S ∫∫ D⋅ S 从而有 ∫∫ ∫∫ ⋅ ∂ ∂ = ⋅ ( ) ( ) 0 d = d d d d d S S t t t q S D D S （c） 代入(b)得 S D ∫∫ j S ∫∫ ⋅ ∂ ∂ ⋅ − ( ) ( ) 0 d = d S S t ∫∫ ⋅ ∂ ∂ + ( ) 0 ( ) d = 0 S t S D j 或 ∫∫ ∫∫ ⋅ ∂ ∂ ⋅ + ∂ ∂ + ( ) 0 ( ) 0 1 2 ( ) ( ) S S t t dS D dS = j D j z 虽然传导电流 0j 终止在电容器极板上，但是 ∂t ∂D 在极板间 延续了 0j 的作用—— ∂t ∂ + D j0 是连续的。 z ∂t ∂D 与 0j 地位相当，令 t D ∂ ∂ = D j ，它对于任意曲面 S 的通 量等于电位移通量的变化率——位移电流 t d dt d t I S S S d d dS D S D d jd dS Ψ ∫∫ ∫∫ ∫∫ ⋅ = ⋅ = ∂ ∂ = ⋅ = ( ) ( ) z 全电流 0 d I = + I I 在任何情况下都是连续的。 三．安培环路定理的推广 非恒定情况下，全电流为 S D d ( ) ( ) 0 ⋅ ∂ ∂ = + ∑ ∫∫ S S t I I ∫∫ = ⋅ ( ) 0 d S j S S D d ( ) ⋅ ∂ ∂ + ∫∫ S t 安培环路定理改写成 ∫ ∫∫ ⋅ ∂ ∂ ⋅ + ( ) 0 ( ) ( ) L S t dS D H dl = j 电位移通量 的变化率