在这里,磁荷对磁标势起的作用于电荷对电标势的作用类似。 ***以下为选读内容 C靠近剩余磁矩点时的行为 当体系被饱和磁化后再趣撤掉外磁场,在一般情况下这个过程中H与M的关系可近 似为 M=M (5.412) 其中M为剩余磁矩。将(5.412)代λ(5.410),并整理可得 (+xm)Vo (5413) M 此时的物理行为仍然是有“磁荷”作为源的 Possion方程,只是处于一个颜磁介质的背景 中。可纵说是将体系的顺磁性与饱和磁矩两样贡献分开 出k出k 下面求n在两个磁介质交界面上的关系。 根据「H·d=-△n,只要H在边界处不发散,边条 (54.14) 始终成立。考虑(549)对应的边界条件,显然有(一)=(M1-M), 对情况B有 n)-(9m)=n(Mb-M6 (54.15) n 以下为选读内容 剧信况C有: 00n\-p m=,(M1-M 54l5) 可见,交界面上的关系和静电介质完全类似。因此,引入磁荷和磁标势的好处在 于我们可以借用静电学中的方法,第四章中讨论的许多方法都可运用。这在处理 永久磁石所激发的磁场等问题时特别方便-因为对此类问题,体系本来就不7 在这里，磁荷对磁标势起的作用于电荷对电标势的作用类似。 ****** 以下为选读内容 C 靠近剩余磁矩点时的行为 当体系被饱和磁化后再逐渐撤掉外磁场，在一般情况下，这个过程中 H 与 M 的关系可近 似为 ' M   M H r m     （5.4.12） 其中 Mr  为剩余磁矩。将（5.4.12）代入（5.4.10），并整理可得 2 ' ' 2 / (1 ) ( ) ( ) m mr mm r r m M r M r                    （5.4.13） 此时的物理行为仍然是有“磁荷”作为源的 Possion 方程，只是处于一个顺磁介质的背景 中。可以说是将体系的顺磁性与饱和磁矩两样贡献分开。 ****** 下面求 m 在两个磁介质交界面上的关系。 根据 H dl  m     ，只要 H 在边界处不发散，边条 1 2 m m   （5.4.14） 始终成立。考虑（5.4.9）对应的边界条件，显然有eHH eMM n n       12 1 2        ， 对情况 B 有 1 2 0 0 1 2 ( ) m m n eM M n n                      （5.4.15） ************* 以下为选读内容 对情况 C 有： ' ' 12 1 2 1 2 ( ) m m r r nr r eM M n n                     （5.4.15’） ****************** 可见，交界面上的关系和静电介质完全类似。因此，引入磁荷和磁标势的好处在 于我们可以借用静电学中的方法，第四章中讨论的许多方法都可运用。这在处理 永久磁石所激发的磁场等问题时特别方便 ---- 因为对此类问题，体系本来就不