N(O)=-2Ay, N(=Ayl §1-4应力—内力分布集度 (承受同样大小的力,细杆比粗杆易断,可见控制强度的是应力,即内力 分布的集度或单位截面上的内力) 、正应力与剪应力 (在截面任一点周围去微小面积AA,设其上内力AF,则应力定义为(比较 压强概念) 应力p=m△F 类似于压强作用于表面。总 △4→>0△4 AF 应力p的法向分量σ(σ⊥垂直横截面称为正应力;切 向分量τ称为剪应力。 p2=2 单位 1Pa=1N/m2 1MPa=10°N/m2=1N/mm2 单向应力、纯剪切与剪应力互等定理 (-( 竹竿扭转,却纵向破坏,其破坏机理,需要研究构件点的受力状态来解决。 研究构件上的微体的受力状态来了解构件内点的受力状态。我们所取的微体(单 元体)具有如下特性 无穷小 单元体(微体){具有空间几何特征 满足力的平衡条件6 N( ) = − Al N(l) = Al 3 2 3 1 0 , §1-4 应力--内力分布集度 （承受同样大小的力，细杆比粗杆易断，可见控制强度的是应力，即内力 分布的集度或单位截面上的内力） 一、正应力与剪应力 （在截面任一点周围去微小面积 A ，设其上内力 F ，则应力定义为(比较 压强概念) 应力 A F p A   =  →0 lim ，类似于压强作用于表面。总 应力 p 的法向分量  (  ⊥垂直横截面)称为正应力；切 向分量  称为剪应力。 2 2 2 p =  +  单位： 2 1Pa = 1N m ， 6 2 2 1MPa = 10 N m = 1N mm 二、 单向应力、纯剪切与剪应力互等定理 竹竿扭转，却纵向破坏,其破坏机理，需要研究构件点的受力状态来解决。 研究构件上的微体的受力状态来了解构件内点的受力状态。我们所取的微体（单 元体）具有如下特性： 单元体（微体）      满足力的平衡条件 具有空间几何特征 无穷小