这两方程连同介质的电磁性质方程刀=是解决静 电问题的基础 根据电场方程V×E=0（即E的无旋性)，可引 入一个标势0。 在电磁学中，已知o()-o(B)=-E:d团因为相 距为d两点的电势差为 do =-E.dl 由于dg= o0 dy*o dxoy 0o dz-o.dl Ox 所以 E=-Vo 6这两方程连同介质的电磁性质方程 是解决静 电问题的基础。 根据电场方程 （即 的无旋性），可引 入一个标势 。 在电磁学中，已知 因为相 距为 两点的电势差为 由于 所以 D E     E  0        A B A B E dl   ( ) ( ) dl  d E dl       dz dl z dy y dx x d                   E    E  6