由上图可知：在各个吸收限之间的区域内x,和关系满足t=C2,即ln=3Cln+C。(图 中菱形是锆过滤片，它的k=68.88pm:三角形是铜过滤片，它的2k=139.22pm) 2、研究吸收系数与原子序数Z的关系 6000 9 8 4000 6 2000 2.5 3 3.5 20 40 60 1nZ 图2-9t与Z的关系图 图2-9lnt与lnZ的关系图 由上图可知：在各个吸收限之间的区域内ta和Z关系满足a=C2Z,即lna=4 CiInZ+C。 从上可知：各个吸收限之间的区域内质量吸收系数和波长及原子序数符合下面的近似关系： t。=C.3Z 第三章X射线光谱分析原子限系 由X射线管所得到的X射线，其波长组成是很复杂的。按其特征可以分成两部分：连续 光谱和特征光谱（图3-1），后者只与靶的组成元素有关。这两部分射线是基于两种不同的机制 产生的。 第一节 连续光谱和特征光谱 一 连续光谱 连续光谱又称为“白色”X射线，包含了从短波限入m开 始的全部波长，其强度随波长变化连续地改变。从短波限 10 特片光谱 开始随着波长的增加强度迅速达到一个极大值，之后逐渐 减弱，趋向于零（图3-1）。连续光谱的短波限1m只决定于 X射线管的工作高压。 目前还没有一个简单的理论能够对连续光谱变化的 Mo 现象给予全面的清楚的解释，但应用量子理论可以简单说 Cr 明为什么连续光谱具有一个短波极限。该理论认为，当能 连续光谱 量为eV的电子和物质相碰撞产生光量子时，光量子的能 量至多等于电子的能量，因此辐射必定有一个频率上限 m,此上限值应由下面的关系式决定： 0.5 0.7 0.9 波长(A) hc Ex=eV=hw最大= 图3-1X射线管产生的X射线的波长谱 (3.1)由上图可知：在各个吸收限之间的区域内τa 和λ关系满足τa=C1λ 3 ，即 lnτa=3C1lnλ+C。（图 中菱形是锆过滤片，它的λk=68.88pm；三角形是铜过滤片，它的λk=139.22pm） 2、研究吸收系数与原子序数 Z 的关系 0 2000 4000 6000 0 20 40 60 2 3 4 5 6 7 8 9 2 2.5 3 3.5 4 lnZ 图 2-9 τa与 Z 的关系图 图 2-9 lnτa与 lnZ 的关系图 由上图可知：在各个吸收限之间的区域内τa 和 Z 关系满足τa =C2Z4 ，即 lnτa =4C1lnZ+C。 从上可知：各个吸收限之间的区域内质量吸收系数和波长及原子序数符合下面的近似关系： 3 4 τ λ a = ⋅ C Z 第三章 X 射线光谱分析原子限系 由 X 射线管所得到的 X 射线，其波长组成是很复杂的。按其特征可以分成两部分：连续 光谱和特征光谱（图 3-1），后者只与靶的组成元素有关。这两部分射线是基于两种不同的机制 产生的。 第一节 连续光谱和特征光谱 一 连续光谱 连续光谱又称为“白色”X 射线，包含了从短波限λm 开 始的全部波长，其强度随波长变化连续地改变。从短波限 开始随着波长的增加强度迅速达到一个极大值，之后逐渐 减弱，趋向于零（图 3-1）。连续光谱的短波限λm只决定于 X 射线管的工作高压。 目前还没有一个简单的理论能够对连续光谱变化的 现象给予全面的清楚的解释，但应用量子理论可以简单说 明为什么连续光谱具有一个短波极限。该理论认为，当能 量为 eV 的电子和物质相碰撞产生光量子时，光量子的能 量至多等于电子的能量，因此辐射必定有一个频率上限 νm，此上限值应由下面的关系式决定： K hc E eV hν λ == = 最大 最小 （3.1） 图 3-1 X 射线管产生的 X 射线的波长谱