(2)U≥U0后,迅速增加,然后趋于饱和,饱和光电流I的大小与入射光 的强度P成正比。 (3)对于不同频率的光,其截止电压的值不同,如图3所示。 (4)作截止电U与频率v的关系如图4所示。U与v成正比关系。当入射光频 率低于某极限值ν。(ν随不同金属而异)时,不论光的强度如何,照射时间多长,都 没有光电流产生。 (5)光电效应是瞬时效应。即使入射光的强度非常微弱,只要频率大于ν。,在 开始照射后立即有光电子产生,所经过的时间至多为10秒的数量级。 △U0 斜率he A U U01U02 图2同一频率 图3不同频率时 不同光强时光 光电管的伏安特 图4截止电压U 图1实验 与入射光频率v 原理图 电管的伏安特 性曲线 的关系图 按照爱因斯坦的光量子理论,光能并不像电磁波理论所想象的那样,分布在波阵 面上,而是集中在被称之为光子的微粒上,但这种微粒仍然保持着频率(或波长)的 概念,频率为ν的光子具有能量E=,h为普朗克常数。当光子照射到金属表面上 时,一次为金属中的电子全部吸收,而无需积累能量的时间。电子把这能量的一部分 用来克服金属表面对它的吸引力,余下的就变为电子离开金属表面后的动能,按照能 量守恒原理,爱因斯担提出了著名的光电效应方程: hv +a (1) 式中,A为金属的逸出功,mυ为光电子获得的初始功能 由该式可见,入射到金属表面的光频率越高,逸出的电子动能越大,所以即使阳 极电位比阴极电位低时也会有电子落入阳极形成光电流,直至阳极电位低于截止电图2同一频率， 不同光强时光 电管的伏安特 性曲线 图 3 不同频率时 光电管的伏安特 性曲 （2） UAK U0 后， I 迅速增加，然后趋于饱和，饱和光电流 M I 的大小与入射光 的强度 P 成正比。 （3）对于不同频率的光，其截止电压的值不同，如图 3 所示。 （4）作截止电 U0 与频率 v 的关系如图 4 所示。 U0 与 v 成正比关系。当入射光频 率低于某极限值 v 0（ v 0随不同金属而异）时，不论光的强度如何，照射时间多长，都 没有光电流产生。 （5）光电效应是瞬时效应。即使入射光的强度非常微弱，只要频率大于 v 0，在 开始照射后立即有光电子产生，所经过的时间至多为 10-9秒的数量级。 按照爱因斯坦的光量子理论，光能并不像电磁波理论所想象的那样，分布在波阵 面上，而是集中在被称之为光子的微粒上，但这种微粒仍然保持着频率（或波长）的 概念，频率为 v 的光子具有能量 E hv = ，h 为普朗克常数。当光子照射到金属表面上 时，一次为金属中的电子全部吸收，而无需积累能量的时间。电子把这能量的一部分 用来克服金属表面对它的吸引力，余下的就变为电子离开金属表面后的动能，按照能 量守恒原理，爱因斯担提出了著名的光电效应方程： hv = m + A 2 0 2 1  (1) 式中， A 为金属的逸出功， 2 0 2 1 m 为光电子获得的初始功能。 由该式可见，入射到金属表面的光频率越高，逸出的电子动能越大，所以即使阳 极电位比阴极电位低时也会有电子落入阳极形成光电流，直至阳极电位低于截止电 图 1 实验 原理图 图 4 截止电压 U 与入射光频率 v 的关系图