于真空气体,显然上式不能适用。为便于表示真实气体的自由焓, G.N. Lewis(路易斯)引入了“逸度”这个概念。“逸度”的物 理意义是它代表了在体系所处的状态下,分子逃逸的趋势,也就 是一般物质迁移时的推动力或逸散能力。逸度的定义式为: G=RTInf +b b-一与温度反物性有关的常数。 上式因G绝对值不可知,b的数值也无法计算。但如我们适当 选择参考状态(用上角标“°”表示)使得: G=RTn!f°+b 则任何状态的自由焓与参考状态的自由焓之差可由下式得 出: G-G°=RCn(f/f°) 如果气体是理想的,则逸度的数值应与压力相等。当压力降 至极低值时,任何气体都成理想状态,可见 P→0,f=p即 半* 我们规定:计算气体逸度的参考态是任何温度下压力降至极 低时的理想气体状态。此时,逸度即等于压力,所以式“和 是逸度的完整定义 若以逸度代替压力,拉鸟尔定律与享利定律可写成: 拉鸟尔定律: f=fx (2-40) 享利定律: f= Hx (2-41) 式中∫-—理想溶液中组分i的逸度于真空气体，显然上式不能适用。为便于表示真实气体的自由焓， G. N. Lewis（路易斯）引入了“逸度”这个概念。“逸度”的物 理意义是它代表了在体系所处的状态下，分子逃逸的趋势，也就 是一般物质迁移时的推动力或逸散能力。逸度的定义式为： G = RTnf + b b——与温度反物性有关的常数。 上式因 G 绝对值不可知，b 的数值也无法计算。但如我们适当 选择参考状态（用上角标“°”表示）使得： G = RT nf + b    则任何状态的自由焓与参考状态的自由焓之差可由下式得 出： ( / )   G − G = RTn f f * 如果气体是理想的，则逸度的数值应与压力相等。当压力降 至极低值时，任何气体都成理想状态，可见 P → 0， f = p 即 1 0 = → p f im P  ** 我们规定：计算气体逸度的参考态是任何温度下压力降至极 低时的理想气体状态。此时，逸度即等于压力，所以式*和** 是逸度的完整定义。 若以逸度代替压力，拉鸟尔定律与享利定律可写成： 拉鸟尔定律： i i i f f x 0 = （2-40） 享利定律： f = Hx （2-41） 式中 i f ——理想溶液中组分 i 的逸度