分子与分子之间,分子与器壁之间的碰撞是完全弹性的 3 除碰撞瞬间,分子作自由运动 理想气体徹观模型刻画了理想气体的力学性质 历史上,有人企图把热学归纳于力学 热运动是一种与机械运动有关但是比机械运动更为高级更为 复杂的一种运动形式 统计假设(刻画大量分子无规则热运动这一特征) 在没有外力场的条件下,假设 1、容器中任一位置处,单位体积内的分子数不比其它位置占优势 2、分子沿任一方向的运动不比其它方向占优势 根据统计假设: 气体分子数密度处处相同,n d N d:宏观无限小,微观足够大 v_i+vj+v.k Vi =Vir 分子平均速度 节=∑=(∑)+(∑vn)+(∑v2)k =v, i+vj+vk v=0,W=v,==0 分子速度平方或速率平方的平均值 ∑=∑(n++") 1—N= 理想气体压强公式 N个同种理想气体分子 y 分子质量m 分子i=vn+vn 分子i与右侧面的一次碰撞 碰撞前:mn,碰撞后:-m 动量增量,-2mvx 给予右侧面的冲量:2mn3 分子与分子之间，分子与器壁之间的碰撞是完全弹性的 3、 除碰撞瞬间，分子作自由运动 理想气体微观模型刻画了理想气体的力学性质 历史上，有人企图把热学归纳于力学 热运动是一种与机械运动有关但是比机械运动更为高级更为 复杂的一种运动形式 二、 统计假设（刻画大量分子无规则热运动这一特征） 在没有外力场的条件下，假设 1、容器中任一位置处，单位体积内的分子数不比其它位置占优势 2、分子沿任一方向的运动不比其它方向占优势 根据统计假设： 1、 气体分子数密度处处相同， V N dV dN n = = dV ：宏观无限小，微观足够大 2、 v v i v j v k i ix iy iz     = + + ， i =1,2,  , N 分子平均速度 v k N v j N v i N v N v i i x i y i z      ) 1 ) ( 1 ) ( 1 ( 1 =  =  +  +  v i v j v k x y z    = + + v = 0  ， vx = vy = vz = 0 分子速度平方或速率平方的平均值 ( ) 2 1 2 1 2 2 2 i ix iy iz v v v N v N v =  =  + + =  +  +  1 2 1 2 1 2 ix iy iz v N v N v N = 2 2 2 x y z v + v + v = = = 2 2 2 x y z v v v 2 3 1 v 三、 理想气体压强公式 N 个同种理想气体分子 y 分子质量 m 分子 i v v i v j v k i ix iy iz     = + + 分子 i 与右侧面的一次碰撞 2 l 碰撞前： mvix ，碰撞后：− mvix 动量增量，− 2mvix z 3 l x 给予右侧面的冲量： 2mvix iy v iz v i v  ix v 1 l