132抗磁质的来源是什么? 在抗磁质中每个原加上外磁场B后,根据楞次定律,感应电流 子或分子中所有电子由于电磁感应效所产生的磁场总是反抗 的磁矩和自旋磁矩的应在分子内部会外磁场的变化因而与外 矢量和等于零. 产生感应电流。磁场的方向相反 这就是抗磁与分子内部的感应电流对应 性的来源.的磁矩称为附加磁矩△ 设外磁场B的方向与某电子轨道平面垂 直当外场由零增加到B的过程中可以 证明:电子绕核运动获得的附加磁矩为 °4m“与外场B的方向4、 =-2r2B.负号表示附加磁矩Apn 6m B:(153) 由于电子轨道平面的方向在空间是任意分布的,可以证明: 在外磁场中,原子中一个电子获得的平均附加磁矩如上 在T的强磁场中,Apn的数值约为电子轨道磁矩的10 顺磁性物质由于比抗磁性强得多,因而表现为顺磁性在抗磁质中,每个原 1.3.2 抗磁质的来源是什么 ? 在抗磁质中,每个原 加上外磁场 B 后, 根据楞次定 律,感应电流 子或分子中所有电子 的磁矩和自旋磁矩的 矢量和等于零 律, 所产生的磁场总是反抗 外磁场的变化,因而与外 磁场的方向相反 加上外磁场 B z 后, 由于电磁感应效 应,在分子内部会 矢量和等于零. 磁场的方向相反. 这就是抗磁 性的来源 产生感应电流. 与分子内部的感应电流对应 的磁矩称为附加磁矩 Δ 性的来源 B . 设外磁场 B z的方向与某电子轨道平面垂 直 当外场由零增加到 B 的过程中 可以 的磁矩称为附加磁矩 Δp m. B e - v r 直 Δp ,当外场由零增加到 B z的过程中,可以 证明:电子绕核运动获得的附加磁矩为 负号表示附加磁矩 Δp m 2 e 2 2 负号表示附加磁矩 Δp m 与外场 B的方向相反. 由于电子轨道平面的方向在空间是任意分布的 可以证明 2 m 2 4 z e e p rB m Δ =− 2 2 m 2 6 z e e r p B m Δ =− (15.3) 由于电子轨道平面的方向在空间是任意分布的,可以证明: 在外磁场中,原子中一个电子获得的平均附加磁矩如上. 在1T的强磁场中 Δp 的数值约为电子轨道磁矩的1/10 在 5 1T的强磁场中,Δp m的数值约为电子轨道磁矩的1/10 5. 顺磁性物质由于比抗磁性强得多,因而表现为顺磁性