§8.8原子核的非核子自由度 涉及到原子核结构的介子和夸克自由度,可视为是传统核物理与粒子物理的交叉。 1.电子散射与EMC效应 按至今为止的认识,电子仍然是一个点粒子,而且电磁相互作用可以在量子电动力 学的框架下精确计算。因此,用电子作为微观体系的探针有特别的优越性 如果将原子核视为带免电荷的点粒子,可得电子在点电荷上的卢瑟福散射截面: ( Rutherford (4m)24E2sin(9 (8.8-1) 在考虑到自旋的作用后,应修正为寞特 (Mott)截面: do d dQ Mott Rutherford (1-B SIn (8.8-2) 其中β=v/c。由于原子核并不是点粒子,它的电荷有一定的空间分布,实验测得的截面 应为: do do de exp doMo F(g (88-3) 其中q=2psin(0/2)是动量转移,F(q)称为形状因子。可以证明在一级近似下,F(q就是 原子核的电荷分布f(r)的富里叶变换: (q)=∫e(n)r(88-4)§ 8.8 原子核的非核子自由度 涉及到原子核结构的介子和夸克自由度，可视为是传统核物理与粒子物理的交叉。 1.电子散射与 EMC 效应 按至今为止的认识，电子仍然是一个点粒子，而且电磁相互作用可以在量子电动力 学的框架下精确计算。因此，用电子作为微观体系的探针有特别的优越性。 如果将原子核视为带 Ze 电荷的点粒子，可得电子在点电荷上的卢瑟福散射截面： 在考虑到自旋的作用后，应修正为寞特(Mott)截面： 其中β＝v/c。由于原子核并不是点粒子，它的电荷有一定的空间分布，实验测得的截面 应为： 其中 q = 2psin(θ/2)是动量转移,F(q)称为形状因子。可以证明在一级近似下，F(q)就是 原子核的电荷分布 f(r)的富里叶变换： ∫ )( = − )48.8(d)( 2 /. 3rrfeqF riq h )18.8( ) 2(sin4)4( )( ) dd( 422 0 22 Rutherford = − Ω θ πε σ EZe |)(|) )38.8( dd() dd( 22 exp Mott ⋅ − Ω = Ω qF σ σ )28.8()) 2(sin1() dd() dd( 22 Mott Rutherford − − Ω = Ω θ β σ σ