杨晓雅等：核电用奥氏体不锈钢的动态再结晶行为 ·1451· 对方程(3)中的第一个式子两边求两次对数可得 1-m-1242）1 (5) ln[-ln(1-X)]= InBa kaln(s-se)-kaln (ga.s). (4) 对方程(3)中的第二个式子两端求对数，可得 对ln[-ln(1-X)]和ln(e-ee)数据进行线性 Ingas=Ind,+hnd+m (6) 拟合，拟合结果见图5.拟合得到的直线斜率即为ka, 截距为lnB。-k:Ingo.s,通过计算可以得到B 假设Ingas=y,lna1=a,h1=b,lnd。=x,m1=b2, 15 lne=2,Q/(RT)=b3,1000/T=x,则方程(6)可以转 Lol 换为 0.5 的 y=a+bix+b2x2+b3x3 (7) 可利用最小二乘法原理计算获得方程(7)中的系 55 数a、b,、b2和b3·相应的&as的表达式如下： -0.5 三-1.0 ,=2.1×0"gam(09） (8) -1.5 ◆ 2.4动态再结晶晶粒尺寸演变模型 -2.0 ▣实验数据 图6所示为初始晶粒度297μm的试样在1200℃ 一线性拟合 -2.5 温度下以1s的应变速率变形后心部的金相组织.从 0 -1.6 -1.2 -0.8 -0.4 In(e-E) 图6(b)中可以看出：当真应变达到0.3时，试样心部 原始晶界处形成少量的再结晶晶粒，动态再结晶体积 图5ln[-ln(1-Xa)]和ln(e-se)之间的关系 Fig.5 Relationship between In [-In(1-X)and In(s-s) 分数较小；当真应变升高到0.5时（如图6(c)所示）， 动态再结晶体积分数达到30%左右：真应变继续升高 通过线性拟合和计算得到的动态再结晶体积分数 到0.9时（如图6(d)所示），动态再结晶体积分数已经 表达式如下： 达到90%，再结晶基本完成，此时的组织均匀且晶粒 100m 100m d 100um 图6初始品粒度为297μm的试样在温度为1200℃、应变速率为1s时不同应变量对应的心部组织.(a)0:(b)0.3:(c)0.5:(d)0.9 Fig.6 Microstructures at the core of specimens with the initial grain size of 297 um deformed at a temperature of 1200 C,a strain rate of I s and different strains of 0 (a),0.3 (b),0.5 (c)and 0.9 (d)杨晓雅等: 核电用奥氏体不锈钢的动态再结晶行为 对方程( 3) 中的第一个式子两边求两次对数可得 ln［－ ln( 1 － Xdrx) ］= lnβd + kd ln( ε － εc ) － kd ln( ε0. 5 ) ． ( 4) 对 ln［－ ln( 1 － Xdrx) ］和 ln( ε － εc ) 数据进行线性 拟合，拟合结果见图 5． 拟合得到的直线斜率即为 kd， 截距为 lnβd － kd lnε0. 5，通过计算可以得到 βd ． 图 5 ln［－ ln( 1 － Xdrx) ］和 ln( ε － εc ) 之间的关系 Fig． 5 Ｒelationship between ln［－ ln( 1 － Xdrx) ］and ln( ε － εc ) 图 6 初始晶粒度为 297 μm 的试样在温度为 1200 ℃、应变速率为 1 s － 1时不同应变量对应的心部组织． ( a) 0; ( b) 0. 3; ( c) 0. 5; ( d) 0. 9 Fig． 6 Microstructures at the core of specimens with the initial grain size of 297 μm deformed at a temperature of 1200 ℃，a strain rate of 1 s － 1 and different strains of 0 ( a) ，0. 3 ( b) ，0. 5 ( c) and 0. 9 ( d) 通过线性拟合和计算得到的动态再结晶体积分数 表达式如下: Xdrx [ ( = 1 － exp － 1. 24 ε － εc ε ) 0. 5 ] 0. 95 ． ( 5) 对方程( 3) 中的第二个式子两端求对数，可得 lnε0. 5 = lna1 + h1 lnd0 + m1 lnε · + Q1 ＲT． ( 6) 假设 lnε0. 5 = y，lna1 = a，h1 = b1，lnd0 = x1，m1 = b2， lnε · = x2，Q1 /( ＲT) = b3，1000 / T = x3，则方程( 6) 可以转 换为 y = a + b1 x1 + b2 x2 + b3 x3 ． ( 7) 可利用最小二乘法原理计算获得方程( 7) 中的系 数 a、b1、b2和 b3 ． 相应的 ε0. 5的表达式如下: ε0. 5 = 2. 1 × 10 － 4 d0. 51 0 ε ·0. 018 ( exp 60310 ) ＲT ． ( 8) 2. 4 动态再结晶晶粒尺寸演变模型 图 6 所示为初始晶粒度 297 μm 的试样在 1200 ℃ 温度下以 1 s － 1的应变速率变形后心部的金相组织． 从 图 6( b) 中可以看出: 当真应变达到 0. 3 时，试样心部 原始晶界处形成少量的再结晶晶粒，动态再结晶体积 分数较小; 当真应变升高到 0. 5 时( 如图 6( c) 所示) ， 动态再结晶体积分数达到 30% 左右; 真应变继续升高 到 0. 9 时( 如图 6( d) 所示) ，动态再结晶体积分数已经 达到 90% ，再结晶基本完成，此时的组织均匀且晶粒 · 1541 ·