教案第十九章量子物理 部分能量，设吸收比为a,则n次反射后，由小孔射出的能量将为1-a,若小孔的面积 远比容器的总面积小，则n很大，因而(1-a”→0，则此小孔可认为是绝对墨水体，因此， 从小孔射出的辐射，相当于从面积等于小孔面积的温度为T的绝对黑体表面射出。 4.基尔霍夫定律 任何物体的单色辐出度和单色吸收比之比，等于同一温度绝对黑体的单色辐出度。 即：M巴=M:①这就是基尔霍夫定律 d(AT) 由此可知，对某一物体，其发射本领越大，则其吸收本领也越大，若一物体不能发 射某一波长的辐射能，则它也不能吸收这一波长的辐射能。 5.绝对黑体的单色辐出度 利用如下装置可测定绝对黑体的单色辐出度。 不同波长的射线经 棱镜P后偏转角度不同， 则调节B2的方向，即可 A L B 得到不同波长的射线在 4:绝对黑体：B:平行光管：C热电偶 热电偶C上的功率，因而 可测得不同波长的功率， 即M:(T),其实验结果如下图。 根据实验结果，可得下列两条定律： 斯特劳一玻耳兹曼定律 绝对黑体的辐出度等于曲线下的面积，即 Ma(T)=[Mm(T)da 300 由实验可得： M(T)=oT4:=5.67×10'Wm2k A(tim) 称为斯特蕴恒量，这一定律也可由热力学理论导出。 维恩位移定律：由图上可见，M(T)有一最大值，其对应的波长红为，则有 Tn=b,b=2.897×103mk 根据以上两个定律，可以测量绝对黑体及其它物体的温度，此方法称为光测高温法。 黑体辐射的应用一光测高温 319教案 第十九章 量子物理 319 部分能量，设吸收比为，则 n 次反射后，由小孔射出的能量将为(1-) n，若小孔的面积 远比容器的总面积小，则 n 很大，因而(1-) n→0，则此小孔可认为是绝对墨水体，因此， 从小孔射出的辐射，相当于从面积等于小孔面积的温度为 T 的绝对黑体表面射出。 4．基尔霍夫定律 任何物体的单色辐出度和单色吸收比之比，等于同一温度绝对黑体的单色辐出度。 即： ( ) ( . ) ( ) M T d T M T B   = 这就是基尔霍夫定律 由此可知，对某一物体，其发射本领越大，则其吸收本领也越大，若一物体不能发 射某一波长的辐射能，则它也不能吸收这一波长的辐射能。 5．绝对黑体的单色辐出度 利用如下装置可测定绝对黑体的单色辐出度。 不同波长的射线经 棱镜 P 后偏转角度不同， 则调节 B2 的方向，即可 得到不同波长的射线在 热电偶 C 上的功率，因而 可测得不同波长的功率， 即 M (T ) B ，其实验结果如下图。 根据实验结果，可得下列两条定律： 斯特劳—玻耳兹曼定律： 绝对黑体的辐出度等于曲线下的面积，即   = 0 M B (T) M B (T)d 由实验可得： 4 MB (T) =T ； 8 2 4 5.67 10− − −  =  Wm k 称为斯特蕴恒量，这一定律也可由热力学理论导出。 维恩位移定律：由图上可见， M (T ) B 有一最大值，其对应的波长红为m，则有 T m = b ，b=2.897×10-3mk 根据以上两个定律，可以测量绝对黑体及其它物体的温度，此方法称为光测高温法。 黑体辐射的应用—光测高温 2000K 1750K 1300K 1250K ( ) (m) A L1 B1 P L2 B2 A：绝对黑体；B：平行光管；C：热电偶 C