图象只是东要的間題.在一般意义上，图象这个嗣就是一个基本 上按徑典思路起作用的模型。以原子現象而言，不能期望有任何 这样的图象存在.然而，我們可以把“图象”这个詞的意义加以扩 大，赴它包括任何看待基本想律的方式，这种方式使基本规律的自 洽性明显化，用这样的扩充，我們可能逐渐地得到原子現象的图 象，办法是熟悉量子理論中的各种規律 至于第二个批部，可以这样說，对于有关光的許多簡单实驗， 把波与光子用籠統的莸計方法联系起来的初等理諭，将足以說明 其結果。在这些实驗中，量子力学是提供不出更多的知藏。但是， 在大多数实骏中，条件都是十分复杂的，以至这种初等理論难以应 用，而需要某种更精巧的方案，就象量子力学所提供的那样。量子 力学耠出的在更复杂情况下的描逃方法，对这些簡单的情况也能 适用，虽然这时为說明实驗结果，量子力学并不是其正必需的.但 是，在这种簡单情况下对它的研究，也許是在一般情况下对它的研 究的适当开端。 最后，人們对这整个方案还可能有一全面性的批部，那就是 說，由于背离了經典理腧的确定性，在对自然的描述中引进了极大 的复杂性，这一点是非常合人不满的特点.这种复杂性是不可否 就的，但是，它将由于态迭加的普逼原理所提供的极大簡化而抵 消。我們現在就将进入尉論态迭加的普逼原理，但是，首先必須 把一般原子系統的“态”这个重要概念精确化， 赴我們举出任一原子系統，它由一些粒子或物体粗成，这些粒 子或物体具有一些特性（质量、轉动慣量、…），它們按特定的 力的規律相互作用.这些粒子或物体将有符合于力的规律的各种 可能运动.每一这样的运动被称为这个系統的一个“态”.按照經 典覌念，我們能够对系統各組成部分在某一时刻的坐标与速度全 部給出数值，从而确定了一个“态”，这样，整个运动就完全破决定 了.然而，第一节中的論断表明，我們不能对小的系統观察得象經 典理論所假定的那么細致.覌察力的限制对能够指定到态上的数 据的数目也加上了一个限制。因此，原子系統的态不能用某一时 ·10·