刻的全部坐标与速度的一整套数值来确定，而必須要用比較少的 一些数据，或比較不确定的一些数据来确定.在系統仅是一个单 独光子的例子里，只要有按§3的意义上給定的平移态，加上按§2 的意义上給定的偏振态，态就是完全确定的了. 系統的态可以定义为受許多条件或数据所制豹的未受干扰的 运动，条件或数据的数目要与理論上可能的一样多，而沒有互相千 扰或矛盾。在实践上，这些条件可以通过适当制备系統而加上去， 系統的制备过程很可能是包括赴它穿过各种不同的选择性的仪 器，例如狹缝与隔振仪，系統在制备过程后就不再使它受到干扰. “态”这一嗣可能用于指某一特定时刻（在制备过程以后）的态，或 者也可能用于指在制备过程以后全部时間的态。为了区别这两种 含意，在容易产生含混时我們将把后一种称之为“运动态”， 量子力学的普逼迭加原理，适用于任何力学系就的态，态的含 义可用上述两种中的任何一种.这个原理要求我們假定，在这些 态之間存在着特殊的联系，以至于每当系統是确定地处于一个态 时，我們就能把它看成是分别部分地处于两个或更多的态中的每 一个。原来的态必須被看成是两个或更多的新态的某种类型的迭 加的结果，而迭加的方式是經典观念所不能設想的.任何一个态 可以被看作其他两个或更多个态的迭加结果，而且做到这一点的 确可以采取无数种方法。反过来，任何两个或更多个态可以被迭 加起来产生一新的态。把一个态表示成为一些其他的态的迭加的 秸果，这个过程是一数学过程，它总是可以尤許的，这一点不涉及 任何物理条件，就象把一个波分解为其傅里叶分量的过程一样， 然而，在某一特定情况下，这种过程是否有用，就得由所研究的間 題的特殊物理条件来决定了. 在前两节里，我們举出的例子是把迭加原理应用于由单个光 子粗成的系統.§2研究的是那些只在偏振方面有所不相同的許 多态，而§3研究的是只在光子整体运动方面有所不同的許多态. 迭加原理所要求的存在于任一系統的各态之間的关系，其性 质是属于不能用一般的物理概念来說明的一类.人們不能在經典 。11