的意义上来图象地殿明一个系統部分地处于两个态中每一个，而 同时又要这一情况等同于这个系莸完整地处于某一其他的态.这 里包合有完全新的观念，对这种新的观念我們必須习慣，我們必須 开始用它来建立严格的数学理論，而不要任何群知的經典图象. 当一个态是由两个其他的态迭加粗成时，这个态将具有一些 性质，按某种不精确的說法，这些性质介于两个原来态的性质之 間，井且它們与其中某一态的性盾更多或更少接近，这要按照在迭 加过程中与这个态相应的相对“权重”是大些还是小些而定.若原 来两个态在迭加过程中的相对权重为已知，再加上一定的位相差， 新态就完全由两个原来的态决定了；在一般的情况下，权重与位相 的确切含意是由数学理論提供的。在一个光子偏振的情况下，它 們的含意就是經典光学所提供的含义，因而举例說，当两个互相垂 直的平面偏振态用相等的权重迭加时，根据位相差的不同，新态可 能是左旋或右旋的圓偏振，也可能是与原来的偏振方向成子π角 的後偏振，还可能是椭圓偏振的， 迭加过程的非經典性质，可用下面的例子耕清楚.我們研究 A与B两个态的迭加，对这两个态的要求是，存在着一种观察，它 作用于处在A态的系統时一定得到一个特定秸果，例如說是4，而 当它作用于处在B态的系統时，一定得到某一不同的秸果，例如說 是五.当我們把这种覌察作用于处在迭加态的系統时，观察的待 果将会是什么呢？回答是其結果将有时为a,有时为b,按照由迭 加过程中A与B的相对权重所决定的儿牵規律而定.除了α与b 外，永不会有其他秸果。这样，由迭加形成的态所具有的中間性 霞是，通过由观察得出特定秸果的儿率处于原来两个态的相应儿 李的中間而表現出来”，而不是观察秸果本身处于原来两个态的相 应結果的中間。 ）松情，当原的各个态得到某一特定结果的几率不全是雾或1时，在 得到这 特定结果的几率，并不总 是处于原来各态的相应几率 的中间；所以，对选加而成的态的“中间性质”一语，是有若干限制的。 ·12