书p.27图2.14) 颈缩 gn_215名义屈服极限对于没有明显屈服阶段的塑性材料,当产生的塑性应变 E=02%时,所对应的应力叫名义屈服极限,用σa2表示。(L书p.30图2.16) gn_216蠕变在一定温度范围内,材料在不变应力作用下,其变形随时间缓慢增加的 现象,叫蠕变。(补充图2) 蠕变图 名义屈服极限图示 gn_217超静定问题单凭静力学平衡方程不能解出全部未知力的问题,称为超静定问 、8n218超静定次数未知力个数与平衡方程式数之差,称为超静定次数。(L书p50 231(a)一次超静定) gn_219圣维南原理作用在结构某一位置上的 不同载荷,如果在静力学意义上是等效的,则在远离 该位置处的应力差异甚微 gn_220拉压刚度定义为EA。即材料弹性模量 与拉压杆件横截面面积乘积,EA越大,变形越小。 gn221轴向线应变杆件的伸长△l除以原 长1,即g=△。横向线应变e’可类似定义。即 受单向拉压作用,杆件变形后横向尺寸改变量与变形 超静定次数图示 前横向尺寸之比为横向线应变3 书 p.27 图 2.14) gn_2_15 名义屈服极限 对于没有明显屈服阶段的塑性材料，当产生的塑性应变  = 0.2 %时，所对应的应力叫名义屈服极限，用  0.2 表示。(L 书 p.30 图 2.16) gn_2_16 蠕变 在一定温度范围内，材料在不变应力作用下，其变形随时间缓慢增加的 现象，叫蠕变。（补充图 2） gn_2_17 超静定问题 单凭静力学平衡方程不能解出全部未知力的问题，称为超静定问 题。 gn_2_18 超静定次数 未知力个数与平衡方程式数之差，称为超静定次数。(L 书 p.50 图 2.31（a）一次超静定) gn_2_19 圣维南原理 作用在结构某一位置上的 不同载荷，如果在静力学意义上是等效的，则在远离 该位置处的应力差异甚微。 gn_2_20 拉压刚度 定义为 EA。即材料弹性模量 与拉压杆件横截面面积乘积，EA 越大，变形越小。 gn_2_21 轴向线应变ε 杆件的伸长Δ l 除以原 长 l ，即 l l  = 。横向线应变ε＇可类似定义。即： 受单向拉压作用，杆件变形后横向尺寸改变量与变形 前横向尺寸之比为横向线应变。 颈缩 蠕 变 图 名义屈服极限图示 超静定次数图示