用指数迭代法,可以测定自旋-自旋弛豫时间b 使用自旋回波技术有一个必要的假设,即对某一特定的自旋,在“重聚焦”180脉冲前后感受到的恒定磁 场必定是相同的.如果因为布朗运动,在回波形成之前,自旋已经扩散到不同的磁场区域,那么通过180 脉冲自旋将不能重聚焦 但用上述的自旋回波脉冲序列来测量12存在着采样时间较长的缺点,因为取不同的时间间隔r脉冲序 列要重复多次,每次重复都要等待系统恢复到热平衡状态,这段时间一般为5.后来由Car, Purcell,, Maiboom和Gill共同提出了新的称为CPMG的自旋回波脉冲序列 90x-r-180y-2-180-2x…(回波) 即在90脉冲之后,在1,357…加上180脉冲(下标x,y表示所加的射频脉冲的相位)那么在24 6τ,…就得到自旋回波信号,这样测l2的时间就可以大大缩短,当脉冲间隔τ取得非常小时,还可以排除自 旋扩散对2测量的干扰另外,这个脉冲序列还可以克服180脉冲不够准确的缺点,因为偶数个x脉冲有 补偿不准确度的功能,使误差不会积累.磁化矢量在CPMG序列作用下的运动情况如图7所示 90脉冲 180脉冲 自旋回波 M 图6自旋回波信号的形成 简单解释如下:假设由于脉冲宽度不精确,180脉冲之后磁化矢量∑M转过(180角,故磁化矢量达 不到x平面,而在xy平面之上,图(a)在2r时刻它们在y轴之上聚焦,M与xy平面成确,图(b,所以 第一个回波的值要比真正的值略小.之后在xy平面上散开,图(c).第二个180,脉冲使M转过(809角 正好达到xy平面,图(d).在4r时刻它们在y轴上形成回波,这个回波没有因脉冲不精确而引起的误差,图 (e).第二个回波后,磁矩又重新分散开来,重复上面的过程,图f) (b) c) 图7180y脉冲有误差时,CPMG序列作用下的磁化矢量运动图6 用指数迭代法，可以测定自旋-自旋弛豫时间 t2. 使用自旋回波技术有一个必要的假设，即对某一特定的自旋，在“重聚焦”180 脉冲前后感受到的恒定磁 场必定是相同的. 如果因为布朗运动，在回波形成之前，自旋已经扩散到不同的磁场区域，那么通过 180 脉冲自旋将不能重聚焦. 但用上述的自旋回波脉冲序列来测量 t2 存在着采样时间较长的缺点，因为取不同的时间间隔 脉冲序 列要重复多次，每次重复都要等待系统恢复到热平衡状态，这段时间一般为 5t1. 后来由 Carr，Purcell， Maiboom 和 Gill 共同提出了新的称为 CPMG 的自旋回波脉冲序列： 90x  −  − 180y  − 2 − 180y  − 2… (回波） 即在90x 脉冲之后，在 1，3，5，…加上180y 脉冲(下标 x，y 表示所加的射频脉冲的相位) 那么在 2，4， 6，…就得到自旋回波信号，这样测 t2 的时间就可以大大缩短，当脉冲间隔 取得非常小时，还可以排除自 旋扩散对 t2 测量的干扰. 另外，这个脉冲序列还可以克服180y 脉冲不够准确的缺点，因为偶数个 脉冲有 补偿不准确度的功能，使误差不会积累. 磁化矢量在 CPMG 序列作用下的运动情况如图 7 所示. 简单解释如下：假设由于脉冲宽度不精确，180y 脉冲之后磁化矢量∑ 𝑴i转过(180-)角，故磁化矢量达 不到 xy 平面，而在 xy 平面之上，图(a). 在 2 时刻它们在 y 轴之上聚焦，M 与 xy 平面成角，图(b)，所以 第一个回波的值要比真正的值略小. 之后在 xy 平面上散开，图(c). 第二个180y 脉冲使 Mi转过(180-)角， 正好达到 xy 平面，图(d). 在 4 时刻它们在 y 轴上形成回波，这个回波没有因脉冲不精确而引起的误差，图 (e). 第二个回波后，磁矩又重新分散开来，重复上面的过程，图(f). 图 7 180y脉冲有误差时，CPMG 序列作用下的磁化矢量运动图 图 6 自旋回波信号的形成