第十五章电力系统过电压 u,+i2=r→2-i2=,3 2u UA 巧合的是，载波线路化为等效电源的方法和戴维南定理是一致的。该电路的诺顿形式、折、 反射系数形式、图解形式都是同一的。 计算时要注意到： (1)计算电路中包含A点连接的点元件（所有集中参数组件和所有线路的端点） (2)连在A点上的第k条线路的反射波“=4- (3)k线路另一端B的计算电路自成一家，(4在经过生=t,后才到达B点。 4(B)=4(A)t-t) 例15-3： 2 阳 BA u 60 Z=4002 t,v B Z=6002 CIA Z-4002 c'e BA DUA(t) B'e X 图15-5例15-33 方法一（网络法，阝，=0） 2×600 解：g=400+600 12,B。=aa-1=02 (1)计算线路两侧，则到达A点计时： u=u+au=u'+a Bea u'(1-27) =400+80(t-2x) (2)计算A点线路两侧 2u0 400 6000 4000 u4=a4+aaBg(t-2r)+a4Ba阝(t-2r） =400+80(t-2x) *把每一项折反射产生的子波与前期的波一起计入，1>2π线路两侧有3个波。第十五章 电力系统过电压 3 2u+ Z iA + - uA 巧合的是，载波线路化为等效电源的方法和戴维南定理是一致的。该电路的诺顿形式、折、 反射系数形式、图解形式都是同一的。 计算时要注意到： （1）计算电路中包含 A 点连接的点元件（所有集中参数组件和所有线路的端点） （2）连在 A 点上的第 k 条线路的反射波 k Ak uuu     （3）k 线路另一端 B 的计算电路自成一家， ( ) k u A  在经过 k k k l v  后才到达 B 点。 ( ) ( )( ) k k u B u At      例 15-3： 图 15-5 例 15-33 方法一（网络法， ' 0 A   ） 解： 2 600 1.2 400 600  B     ， 1 0.2  B B    （1）计算线路两侧，则 到达 A 点计时： ' ' ( 2) 400 80( 2 ) A AA A B A u u u u ut t            （2）计算 A 点线路两侧 2u+ A Z,v B 600Ω 400Ω 400Ω ' ( 2) ( 2) 400 80( 2 ) A A A BA A B A u u ut ut t              *把每一项折反射产生的子波与前期的波一起计入，t  2 线路两侧有 3 个波。 1 ()2 2 AA A A u iZ u u iZ u      