分布看，由于环套出口强旋流在突扩限制空间内的激烈作用，流场空间内形成一较大的顺时 针回流区，并在侧壁上形成一贴壁的高速气流层。由于中心射流进人燃烧室内的动量较大 (中心射流平均速度43,7m/s,环套为28,3m/s),在燃烧室后部反而对回流区产生卷吸作 用，得到扩张。 图2流场轴向速度分布，a一计算值，b一实验值 Fig.2 Profile of axial velocity .945 00 01 自。 0.02 图8计算的子午面上无因次流函数流谱（◆/单！■） Fig.8 Calculated pattern of dimensionless stream function on the meridian plane (/a) 0.0m 0.005 0.015 0.008 10.03 0.05 0.030.015 0.5 图4计算的流场无因次脉动动能分布(K/V2in,mean) Fig.4 Calculated pattern of dimensionless turbulent kinetic energy (K/v2 in,mean) 由图4可知，在中心射流与环套射流出口处均有K的峰值段，图中的另外3个峰值带， 表明此处回流区流体与外围流体作用激烈。另外，由无因次湍流长度的分布看【2]，在射流 出口与近壁处湍流长度尺度较小而回流区内则较大，这与回流区内形成大旋涡的特点相符。 4结束语 本文介绍了旋流叶片安装角为60°，旋流数为1.1，圆筒燃烧室内双股同心强旋流流场的 数值模拟工作。工作中对Kolmogorov一Prandtl模型中系数C:值做了调试。通过本工作， 我们认为对不同流场及同一流场的不同点上C:都会不同，且C:具有各向异性的特性，可探 素用气流参数的恰当函数表示，由此可以提出计算强旋流场的一种较简便的方法。 456分布着 ， 由于环套出口强 旋流在突扩限 制空间内的激 烈作用 ， 流场 空间内形 成 一较大的顺时 针回流 区 ， 并在侧 壁上 形成 一贴壁 的高速气流层 。 由 于 中心 射流进人燃 烧 室 内的动量较大 中心射流平均速度 ， 环套为 ， 在 燃烧室后部反而对回流区产生卷吸作 用 ， 得到扩张 。 圣 一 二尸 二 、 丢 头， ‘ 吕旦一 月 里 呈‘ 兔 巴 王 ， 笼 飞 鑫 图 流场轴 向速度分布 ， 一计算值 ， 一实验值 图 计算的子午面上 无 因次流函数流谱 州， 。 梦 甲 。 图 计算的流场 无因次 脉动动能分布 ， ， ， ， 由图 可知 ， 在中心射流与环套射流出口 处均有 的峰值段 ， 图中的 另外 个峰值带 ， 表明此处回流区流体与外围流体作用激烈 。 另外 ， 由无因次湍流长度的分 布 看 ， 在射流 出口 与近壁 处湍流长度尺度较小而 回流区内则较大 ， 这 与回流 区 内形 成大旋涡的特点相符 。 结 束 语 本文介绍了旋流叶片安装角为 。 ， 旋流数 为 ， 圆筒燃 烧室 内双 股同心强旋 流流场 的 数值模拟工作 。 工作中对 一 模型 中系数 ， 值做 了调 试 。 通过 本工作 ， 我们认 为对不同流场 及同 一流场 的 不 同点上 ， 都 会不 同 ， 且 ， 具 有各向异性的特性 ， 可 探 素用气流参数的恰 当函数表示 ， 由此可以提 出计 算强旋流场的一种较简便的方法