对于波峰内侧的速度分布，由于存在回流区和反向流动，速度分布较难模拟，有的采用 代数多项式逼近，但这难以保证函数及其导数在”=”：时连续的要求。为此考虑以三角函数 的形式来逼近。为简化起见，只用一次型的三角函数形式，即有： u:=4-cos(什）+4e Ir<irl 2 2 (2) 式中，Uxc为截面中心轴向速度值。 容易验证(2)式满足函数及其导数的连续性要求，且函数具有对称性。 3.2模型参数的确定 根据实验数据，得到下列参数的关系式，即当x≤0.18m时有 4=7 (m/s) (3.a) K=s6:a=✉： (m2) (3.b) (09)*-(”) (m) (3.c) UUxc=14,88exp〔-142.8(x-0.18)2]-13(m/s) (3.d) 式中A,、K,、,可分别从对应的式子求出，为描述整个流场的速度分布，根据旋流流 场的基本特征，参考文献【2,81提供的数据，可作如下假设： (1)当x大子某一值x。时，速度分布按下式给出： U=Aexp(-K(r-ra1)2) (r>0) (4.a) Ux=Aexp(-K(r+ra1)2) (r<0) (4.b) (2)轴向距离x在10倍于喷嘴直径距离即x=0.84m时，函数呈高斯分布： Ux=Ae-kr2 (x>10d) (5) 以上各式中，rB和r1的意义相同，为保证函数的连续性，令x=x时，rB=ra1,即 有： Uxcx-x,=Acxp(-Krii)lx-x,=14,88×exp(-142.8(x-0.18)2)-13 或： 4.32 7exp〔a02(89）〕 x。+0.13 =14.88exp(-142.8(￥。-0.18)2)-13 用作图法求根，川得x。=0.157,因x=x。时，ra=ra1,所以ra1lx-x,=0.070(m) 此外山式(3d)易得到Uc1.-.1=4.166(Ⅲ/s)。 根据以上条件令在￥=0,18m时，有 4.166=Ae-K:a1 288对于波峰内侧的速度分布 ， 由子存在回 流区和反向流动 ， 速度分布较难模拟 ， 有的采用 代数 多项式 逼近 ， 但这 难以保 证函数及其导数在 二 ， 时连续 的要求 。 为此考虑以三角函数 的形式来逼近 。 为简化起 见 ， 只 用一次型 的三 角函数形式 ， 即有 一 一 才 气－ 兀 、 ， 尤 】 】 ， 式 中 ， 认 。 为截 面中心轴 向速度值 。 容 易验 证 式满足 函数及其导数的连续性要求 ， 且 函数具有对称性 。 棋 型参数 的 确定 根据实验数据 ， 得 到下 列参数的关系式 ， 即 当 二 镇 时有 一生鱼 一 劣 。 二 十 。 丽井告尝石了 二二 一 “ 一 攀碧 士 令 士 、 。 。 。 〔 一 一 〕 一 式中 ‘ 、 ‘ 、 ， 可 分别从对应 的式子求 出 。 为描 述整个流场 的速度分布 ， 根据旋 流流 场 的基本特征 ， 参考文献 〔 “ ， 。 ’ 提供的数据 ， 可 作如 下假设 当 大子某一值 。 时 ， 速度分布按下式给 出 一 一 ， “ 。 一 ， ， 轴向距离 在 倍 于喷嘴直径距离 即 时 ， 函数呈 高斯分布 过 一 ， 二 以上 各式 中 ， ， 和 ， ， 的意义 相 同 ， 为保 证函数的连续 性 ， 令 ‘ 二 。 时 ， ， ， ， 即 有 · 、 一 ， 。 一 落 一 二 。 二 、 一 二 。 一 一 或 。 ‘ 。 。 〔 一 。 ‘ 。 。 。 一 ‘ 一 “ 一 用作 图法求根 ， 可 得 。 一 ， 因 。 时 ， ， ， ， 所 以 护 此 外 山式 · 易得到 矶 。 ， 一 。 ， 。 ， 。 根据 以上 条件 令在 时 ， 有 〕 二 一 ， 。 · 。 。 一