一、简介 对于正态总体，其参数无非是两个：均值(期望) µ 和方差 ，如果加上两总体的参数 比较，概括起来，对参数的假设一般只有如下四种情形：

前面讨论的总体分布中知参数的估计和检验都是假定总体分布类型已知，比如为正态总 体的前提下进行的，在实际应用时，总体的分布往往未知，首先应对总体分布类型进行推断， 如何对总体的分布进行推断呢，不难想象，我们可以由样本作经验分布函数的提示，对总体 分布类型作假设

1.写出下列随机试验的样本空间S (1)记录一个小班一次数学考试的平均分数(设以百分制记 分) (2)生产产品直到有10件正品为止,记录生产产品的总件 (3)对某工厂出厂的产品进行检查,合格的记上“正品”,不合 格的记上“次品”如连续查出了2个次品就停止检查,或检查了4

在引言中我们已经提到, Riemann 积分在处理连续函数或者逐段连续函数时, 在计算一 些几何和物理的量时它是很有用的. 但它也存在一些缺陷, 使得Riemann积分在处理分析数 学中的一些问题时显得不够有力. 因此需要建立新的积分的理论. 二十世纪初, Lebesgue 建 立了一种新的积分理论. 新的积分理论消除了上述缺陷, 并且包含了原有的Riemann积分理 论. 这就是本章将要介绍的 Lebesgue 积分理论. 由于现代数学的许多分支如概率论

本课程是为数学系本科高年级学生开设的. 本课程讲述一般空间上的测度论的基础知 识和欧氏空间 n R 上的 Lebesgue 测度与积分理论. 现代数学的许多分支如概率论, 泛函分析, 群上调和分析等越来越多的用到一般空间 上的测度理论. 对数学专业的学生而言, 掌握一般空间上的测度论的基础知识, 已经变得越 来越重要. 因此本课程将一般空间上的测度论和 n R 上的 Lebesgue 积分结合起来讲述

4.1 自然过程的方向 4.2 不可逆性相互依存 4.3 热力学第二定律及其微观意义 4.4 热力学概率与自然过程的方向 4.5 玻尔兹曼熵公式与熵增加原理 4.6 可逆过程 4.7 克劳修斯熵公式 4.8 熵增加原理举例 4.9 温熵图 4.10 熵和能量退降

3.7 卡诺循环 (Carnot cycle) 3.8 致冷循环 4.1自然过程的方向性 4.1自然过程的方向性 4.3热力学第二定律及其微观意义 4.4 热力学概率与自然过程的方向性 4.5 玻耳兹曼熵公式与熵(entropy)增加原理 4.6 可逆过程

3.7 卡诺循环 (Carnot cycle) 3.8 致冷循环 4.1自然过程的方向性 4.1自然过程的方向性 4.3热力学第二定律及其微观意义 4.4 热力学概率与自然过程的方向性 4.5 玻耳兹曼熵公式与熵(entropy)增加原理 4.6 可逆过程

在对比品尝及二三品尝中，当回答两个酒样是否有差异时，即进行差异判断时，或回答： A≠B 或 A=B (对比品尝)；或回答：A=对照，则 B≠对照 或 B=对照，则 A≠对照 (二三品 尝)。 因此，我们只能获得正确和错误的两种回答(随机选择的概率为 0.5)

四、两个非正态总体均值的假设检验 三、两个正态总体参数的假设检验 二、非正态总体均值的假设检验 一、一个正态总体参数的假设检验