经典力学的成功之处在于,若已知初始状态,既可以知道物体的运动规律。 如已知t=0时粒子坐标、动量,既可以求任意t时粒子坐标、动量和粒子的运 动轨道。既经典力学给物体的运动状态给出了决定性的规律。 最初人们很自然地用描写宏观粒子的方法(坐标、动量)去描述微观粒子。但 波动性使微观粒子的坐标和动量(或时间和能量)不能同时取确定值。1927年海 森伯首先提出了不确定关系,反映微观粒子的基本规律,是物理学中的重要关系

一、动量 （1冲量 力F(t)在dt时间内的元冲量定义为 dI=F(t)dt 物体间相互作用的过程总是要经历一端时间冲量描述力相互作用的时间积累 效果

一、力矩的功 1力矩的定义 若作用的质点上的力为F,则将r×F定义为力F对0点的力矩,记为M M=rxF M、F、r三者的方向构成右手螺旋关系

1.磁场为有旋场,不能在全空间引入标势。 2.在电流为零区域引入磁标势可能非单值原因:静电力作功与路径无关,E.di=0引入的电势是单值的;而静磁场庄·di一般不为零,即静磁场作功与路径有关,即使在能引入的区域标势一般也不是单值的

6-1写出用广义表表示法表示的树的类声明,并给出如下成员函数的实现: (1)operator>>()接收用广义表表示的树作为输入,建立广义表的存储表示 (2)复制构造函数用另一棵表示为广义表的树初始化一棵树; (3)operator=()测试用广义表表示的两棵树是否相等

一、是非题(每题2分,共10分) 1.功的互等定理仅适用于线性变形体系。() 2.对图2中a图所示桁架用力法计算时,取图b作为基本体系(杆AB被去掉),则其典型方程为:11X1+△1=0.()

在这一章中,我们将研究从线性赋范空间X到另一个线性赋 范空间F中的映照,亦称算子.如果Y是数域,则称这种算子为泛 函.算子和泛函我们并不陌生.例如微分算子D=云就是从连续 可微函数空间C[an6]到Ca,b]E的算子,而黎曼积分(t)dt 就是连续函数空间Ca,b]上的泛函.如果说函数是数和数之间 的对应,那末算子可说是函数和函数之间的对应,不过这是更高 级的对应而巳

Part I Fill-In-The-Blanks(10\2=20 points) 1.A is a collection of all accounts used by a business 2. All cash payments by check are recorded in thejournal 3. Revenue and expense accounts are called because they are opene

Research methods Qualitative Vs quantitative Understanding the relationship between objectives(research question) and variables is critical Information≠Data Information=data analysis Planning in advance is a must To include how data will be analyzed

(Continued with question 1 in exercise for chapter 3). Suppose instead of given 2000 there is an investment function which takes the form Above, i is the interest rate. Meanwhile there is a demand function for money Md=1.2Y-20000i Assume that the monetary base is equal to 2000 while the required reserve ratio is 1 ). What is the equilibrium level of output Y and interest rate?