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一、渐近线 定义:当曲线y=f(x)上的一动点P沿着曲线 移向无穷点时如果点P到某定直线L的距离 趋向于零,那么直线L就称为曲线y=f(x)的 一条渐近线
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Lagrange定理4y=f'(x+0x).4x给出了 函数在某区间上的增量与函数在区间内某点处的 导数之间的关系,为利用导数反过来研究函数的 性质或曲线的形态提供了一座桥梁。本节我们就 来讨论这方面的问题,主要介绍:单调性、极值 最值、凹凸、拐点和曲率
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第二章解析函数 复变函数论的主要研究对象,是一类具有某种特性的可微函数。 2.1可导的充要条件定义:w=f(z)在N()有定义
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经典力学中,已知力F及、,可由牛顿方 程求质点任意时刻状态。 在量子力学中,微观粒子的运动状态由波函数来 描写;状态随时间的变化遵循着一定的规律。 1926年,薛定谔在德布罗意关系和态叠加原理的基 础上,提出了薛定谔方程做为量子力学的又一个基 本假设来描述微观粒子的运动规律
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运用数学软件 Mathematica3.0对维恩位移定律证明中涉及的超越方程进行了求解并作出了函数关系曲 线。通过比较分析指出能量密度极大值对应的波长入与对应的频率w间的区别
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3.2 Cauchy积分定理 C为从a到b的路径.f(z)=1处处解析 f(z)dz== lim--k-)=b-a
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1.4复变函数的极限和连续 极限的定义 设函数为w=f(z)在点在z的某空心 临域0<-20
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1.3复变函数与整线性映射 定义:DcC,Vz∈D有唯一确定 的复数w与之对应,则称在D上定义了一 个单值函数w=f(z)
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9-1在同一磁感应线上,各点B的数值是否都相等?为何不把作用 于运动电荷的磁力方向定义为磁感应强度B的方向? 解:在同一磁感应线上,各点B的数值一般不相等.因为磁场作用 于运动电荷的磁力方向不仅与磁感应强度B的方向有关,而且与电 荷速度方向有关,即磁力方向并不是唯一由磁场决定的,所以不把 磁力方向定义为B的方向
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引例: 某年秋季广交会期间,香港某公司向我方出口公司 订购一批货物,双方约定以CF欧洲某港口为价格条 件,以不可撤销信用证支付。书面合同由我方公司与 香港公司订立,但合同“购货人 国并晋一。 外总公司的名称。次年春天,信用证仍未开来,但香 港方面称货仍需要,希望五六月份交货。由于合同约 定以美元结算,而进口国货币下浮,为弥补外汇损失 ,进口方要求改用即期付款交单方式结算。我方同意 ,并经对方确认后修改了合同,并于5月底将货物发运 。货物发运后,我方将单据做成以香港公司为抬头, 并交中国银行向香港公司托收。11月,我方发现货款 仍未收回,即向香港公司查询,香港公司称不知情, 其总公司来电称货物已到,但未收到单据无法提货, 仓储费用已迗7千美元
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