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大连理工大学应用数学系:《组合数学讲义》PDF电子书(共十章)(南基洙)
文档格式:PDF 文档大小:1.6MB 文档页数:143
组合数学是一门历史悠久的数学分支,它发源于数学的消遣和游戏.不管是为了消遣,还是为了数学的 美学兴趣,过去研究过的许多组合数学问题,对于今天的纯粹数学或应用数学来说都是非常重要的.特别是 随着数字计算机技术的飞速发展,组合数学更成为现代数学中非常重要的一个研究分支,而且它的影响正 在迅速扩大
《信号与系统》课程教学资源(书籍对标)信息与系统分析习题答案(第四版上,共四章,主编:吴大正)
文档格式:PDF 文档大小:11.36MB 文档页数:191
第一章 信号与系统 第二章 连续系统的时域分析 第三章 离散系统的时域分析 第四章 傅里叶变换和系统的频域分析
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第十六章(16.2)Fourier级数的收敛判别法
文档格式:PPT 文档大小:1.1MB 文档页数:36
仔细观察上一节中的几幅图像后可以得到这样的直觉:对于一般 的以2为周期的函数f(x),除了个别点之外(看来是不连续点),当 m→∞时,它的 Fourier级数的部分和函数序列{m(x)}
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第三章 函数极限与连续函数(3.4)闭区间上的连续函数
文档格式:PPT 文档大小:1.28MB 文档页数:29
有界性定理 定理3.4.1若函数f(x)在闭区间[a,b]上连续,则它在[a,b]上有 界。 证用反证法。 若f(x)在[ab]上无界,将[ab]等分为两个小区间[aa+b]与 a+b,b,则f(x)至少在其中之一上无界,把它记为[a,b] 再将闭区间[ab]与等分为两个小区间a1,a1+b]与a1+b
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第十四章 曲线积分、曲面积分与场论(14.2)第二类曲线积分与第二类曲面积分
文档格式:PPT 文档大小:1.37MB 文档页数:40
第二类曲线积分 设L 为空间中一条可求长的连续曲线,起点为 A,终点为B(这 时称L 为定向的)。一个质点在力 F(x, y,z) = P(x, y,z)i + Q(x, y,z) j + R(x, y,z)k 的作用下沿L 从 A移动到B , 我们要计算F(x, y,z)所作的 功
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第十一章 Euclid空间上的极限和连续(11.2)多元连续函数
文档格式:PPT 文档大小:917.5KB 文档页数:33
多元函数 定义11.2.1设D是R”上的点集,D到R的映射 f:D→R x}2 称为n元函数,记为z=f(x)。这时,D称为f的定义域,f(D) z∈R|z=f(x),x∈D}称为f的值域,={(x,z)∈R|z=f(x),x∈D称为 f的图像
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第十一章 Euclid空间上的极限和连续(11.1)Euclid空间上的基本定理
文档格式:PPT 文档大小:1.2MB 文档页数:40
到目前为止, 我们所学习的只是一元函数的分析性质。但在现实 生活中,除了非常简单的情况之外,可以仅用一个自变量和一个因变 量的变化关系来刻画的问题可以说是非常少的。比如像物理学中研究 质点运动这么一个相对较为容易的问题,也需要用到确定空间位置的 三个坐标变量 x、y、z 和一个时间变量 t 以及多个函数值(如位置、 速度、加速度、动量等),更不用说在各种不同的学科研究中会遇到 更为复杂的问题。这种多个自变量和多个因变量的变化关系,反映到 数学上就是多元函数(或多元函数组,即向量值函数)
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第十四章 曲线积分、曲面积分与场论(14.2)第二类曲线积分与第二类曲面积分
文档格式:PDF 文档大小:391.06KB 文档页数:40
第二类曲线积分 设L为空间中一条可求长的连续曲线,起点为 A,终点为B(这 时称L为定向的)。一个质点在力 F = i + j + zyxRzyxQzyxPzyx ),,(),,(),,(),,( k 的作用下沿L从 A移动到B , 我们要计算F zyx ),,( 所作的 功
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第十六章 Fourier 级数(16.2)Fourier级数的收敛判别法
文档格式:PDF 文档大小:273.2KB 文档页数:36
Dirichlet 积分 仔细观察上一节中的几幅图像后可以得到这样的直觉:对于一般 的以2π为周期的函数 f x( ),除了个别点之外(看来是不连续点),当 m → ∞ 时,它的 Fourier 级数的部分和函数序列{ m xS )( }
《数学分析》课程电子教案(PPT课件)第十二章 多元函数的微分学(12.4)隐函数
文档格式:PDF 文档大小:240.78KB 文档页数:44
前面讨论的函数大多是 = yxfz ),( 形式,如 z = xy 和 22 += yxz 等。 这种函数表达形式通常称为显函数。 但在理论与实际问题中更多遇到的是函数关系无法用显式来表 达的情况。如在一元函数中提过的反映行星运动的 Kepler 方程 yxF ),( = − − ε yxy = < ε < 10,0sin , 这里 x 是时间, y 是行星与太阳的连线扫过的扇形的弧度,ε 是行星 运动的椭圆轨道的离心率
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