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作为热力学第一定律的应用,以下讨论理想气体在 一些简单的准静态过程中,能量守恒与转化情况 计算各等值过程的热量、功和内能的理论基础
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一、热力学过程 当系统的状态随时间变化时,我们就说系统在 经历一个热力学过程,简称过程。过程发生时,系 统往往由一个平衡状态受到破坏,再达到一个新的 平衡态。从平衡态破坏到新平衡态建立所需的时间 称为弛豫时间,用T表示。实际发生的过程往往进行 的较快,在新的平衡态达到之前系统又继续了下一 步变化
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§20.1 辐热射 普朗克的量子假说 §20.2 光电效应 爱因斯坦的光子理论 §20.3 康普顿效应 §20.4 氢原子光谱 玻尔的氢原子理论 §20.5 德布罗意波 波-粒二象性 §20.6 不确定度关系 §20.7 波函数 薛定谔方程 §20.8 势阱中的粒子
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一个不可逆过程,不仅在直接逆向进行时不能 消除外界的所有影响,而且无论用什么曲折复 杂的方法,也都不能使系统和外界完全恢复原 状而不引起任何变化。因此,一个过程的不可 逆性与其说是决定于过程本身,不如说是决定 于它的初态和终态。这预示着存在着一个与初 态和终态有关而与过程无关的状态函数,用以 判断过程的方向
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7-2理想气体的压强公式 一、理想气体的微观模型 (1)分子可视为质点;线度~10 间距r~10m,d
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7-1物质的微观模型统计规律性 7-2理想气体的压强公式 7-3理想气体分子的平均平动动能于温度的关系 7-4能量均分定理理想气体内能 7-5麦克斯韦气体分子速率分布律 7-7气体的平均碰撞次数和平均自由程 7-8气体的迁移现象 7-10热力学第二定律的统计意义
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热力学第一定律给出了各种形式的能量 在相互转化过程中必须遵循的规律,但并未 限定过程进行的方向。观察与实验表明,自 然界中一切与热现象有关的宏观过程都是不 可逆的,或者说是有方向性的。例如,热量 可以从高温物体自动地传给低温物体,但是 却不能从低温传到高温。对这类问题的解释 需要一个独立于热力学第一定律的新的自然 规律,即热力学第二定律
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6-3内能热力学第一定律 水盛在绝热壁包围的容器 中,叶轮所作的机械功和 电流所作的电功(12RT) 就是热功
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解题的基本思路 (1)确定研究对象进行受力分析; (隔离物体,画受力图) (2)取坐标系; (3)列方程(一般用分量式); (4)利用其它的约束条件列补充方程; (5)先用文字符号求解,后带入数据计算结果
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§19-8 量子力学简介(2) 三 薛定谔方程解一维势阱问题 四 对应原理 五 一维方势垒 隧道效应 §19-9 氢原子的量子理论 §19-10 多电子原子中的电子分布
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