1.径向方程的解 氢原子或类氢离子的核电荷是Ze(Z是原子序数),核外有一个电子,所以势能是:

1.中心力场中 Schrodinger方程的约化 中心力场的势能函数与方向无关

1.对称性变换 许多物理系统对于某些特定的变换是不变的。这种不变性也称为对称性。 设系统的状态用描写,随时间的演化服从 Schrodinger方程

1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下

清华大学：《量子力学》课程教学资源（教案讲义）第一章 波函数与 Schr?dinger 方程（1.1）波函数

1.分波法的一般公式 现在假设势场为中心势场V=(r),那么方程就变为 v2y+[k2-u(r)y=0.u(r)=v(r) 显然,这时f(0,)变成了f(0),(r,0,)变成了(r,0),而且2是守恒量,所以不妨假设

1求解导热问题的三种基本方法:(1)理论分析法;(2)数值计算法;(3)实验法 2三种方法的基本求解过程 3(1)所谓理论分析方法,就是在理论分析的基础上,直接对微分方程在给定的定解条件下进行积分,这样获得的解称之为分析解,或叫理论解;

（1）确定系统的输入量和输出量。 （2）根据系统所遵循的基本定律依次列写出各元件的运动方程。 （3）消中间变量,得到只含输入、输出量的标准形式

一.理想流体恒定流沿流线的能量方程式

1拉格朗日(Lagrange)法 拉格朗日法从流体质点的运动着手,描述每一个 流体质点自始至终的运动过程.如果知道的了所有 流体质点的运动规律,那么整个流体的运动规律也 就清楚了.是质点一时间描述法