如何对波粒二象性正确理解? .二象性是单个微观粒子的属性 1949年,前苏联物理学家费格尔曼做了 一个非常精确的弱电子流衍射实验. 电子几乎是一个一个地通过双缝, 底片上出现一个一个的点子。 (显示出电子具有粒子性)

北京大学：《宏观经济学 Macroeconomics》课程电子教案_第三篇 总供给分析 第八章 新古典主义的 AS 曲线 8.1 弗里德曼—费尔普斯修正和卢卡斯总供给曲线 8.2 预期形式的演变（一）

§5.1 有心势 §5.2 Hellmann－Feynman定理（海尔曼－费恩曼定理） §5.3 三维各向同性谐振子 §5.4 带电粒子在外电磁场中的薛定谔方程，恒定均匀场中带电粒子运动。 §5.5 连续谱中的束缚态

电影从杂耍开始发展,几经变革:格里菲斯为电影建立了基 本镜头叙事语言;默片电影探求了电影的视觉画面的表现力;好莱 坞情节剧发展了电影戏剧性美学和商业电影的一整套经验;二战 后,意大利新现实主义电影运动发展了电影的纪实性美学因素,随 后,法国的新浪潮和伯格曼、费里尼、安东尼奥尼等为代表的现代 派电影进一步拓展了电影的表现技巧和哲理内涵。电影逐渐从经典 形态向多元化的现代形态转变

1.半导体载流子的近似玻耳兹曼统计 半导体中的电子和金属中的电子一样服从费密一一狄拉克统计。在金属中,电子填充空带的部分形 成导带,相应的费密能级位于导带中。 对于掺杂不太多的半导体,在热平衡下,导带中有从施主能级激发到导带中的电子,价带中还有少量的空穴

第一节引言 第二节码的分类 第三节等长信源编码定理 第四节变长信源编码定理 第五节香农编码 第六节费诺编码 第七节霍夫曼编码 第八节游程编码、算术编码、冗长编码

6.1 粒子运动状态的经典描述 6.2 粒子运动状态的量子描述 6.3 系统微观运动状态的描述 6.4 等概率原理 6.5 分布和微观状态 6.6 玻耳兹曼分布 6.7 玻色分布和费米分布 6.8 三种分布关系

第一章 热力学的基本规律.1 §1.1 热力学若干基本概念 物态方程.2 §1.2 热力学第一定律 焓 理想气体内能.6 §1.3 热力学第二定律 卡诺定理.9 §1.4 克劳修斯不等式 熵 热力学基本方程.11 §1.5 理想气体的熵及应用.14 §1.6 自由能和吉布斯函数.15 第二章 均匀物质的热力学性质.18 §2.1 内能、焓、自由能和吉布斯函数的全微分.19 §2.2 麦氏关系的简单应用.21 §2.3 气体的节流过程和绝热膨胀过程.22 §2.4 基本热力学函数的确定.25 §2.5 特性函数.27 §2.6 热辐射的热力学理论.28 第三章 单元系的相变.31 §3.1 热动平衡判据.32 §3.2 开系的热力学基本方程.35 §3.3 单元系的复相平衡条件.36 §3.4 单元复相系的平衡性质.38 §3.5 临界点和气液两相的转变.41 §3.7 相变的分类.44 第六章 近独立粒子的最概然分布.47 §6.1 粒子运动状态的经典描述.48 §6.2 粒子运动状态的量子描述.50 §6.3 系统微观运动状态的描述.54 §6.4 等概率原理.57 §6.5 分布和微观态.58 §6.6 玻耳兹曼分布.62 §6.7 玻色分布和费米分布.65 §6.8 三种分布的关系.67 第七章 玻耳兹曼统计.69 §7.1 热力学量的统计表达式.70 §7.2 理想气体的物态方程.73 §7.6 理想气体的熵.75 §7.4 能量均分定理.77 §7.5 理想气体的内能和热容量.80 §7.7 固体热容量的爱因斯坦理论.83 第八章 玻色统计和费来统计.86 §8.1 热力学量的统计表达式.87 §8.3 玻色一爱因斯坦凝聚.89 §8.4 光子气体.93 §8.5 金属中的自由电子气体.97

活性污泥法(Activated Sludge Process)首先 于20世纪初在英国出现,迄今已有近百年历史,是 当前应用最广泛的污水处理技术之一,该方法自 1914年在英国曼切斯特市建成污水试验厂以来,已 有80多年的历史。目前,它已成为有机废水生物处 理的主体,但是仍存在一些不容忽视的缺点:对冲 击负荷适应能力差,易发生污泥膨胀,处理构筑物 占地面积大、基建投资和运行费用高、管理复杂等 。近几十年来,国内外学者准对以上这些问题进行 了不懈地探索和研究,在供氧方式、运转条件、反 应器形式等方面进行了革新、开发了多种活性污泥 法新工艺,使得活性污泥法朝着高效、节能的方面 发展