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《大学物理学》课程教学资源(课后习题解答)第十六单元
文档格式:DOC 文档大小:517KB 文档页数:12
16-1将星球看做绝对黑体,利用维恩位移定律测量λn便可求得T.这是测量星球表面温度 的方法之一设测得:太阳的n=0.55m,北极星的n=0.35m,天狼星的 n=0.29m,试求这些星球的表面温度
大一下学期分析:《电路》课程教学资源(课件讲稿)第7章 一阶电路和二阶电路的时域分析.
文档格式:PDF 文档大小:2.1MB 文档页数:76
第7章一阶电路和二阶电路的时域分析 71动态电路的方程及其初始条件 7.2一阶电路的零输入响应 73-阶电路的零状态响应 74一阶电路的全响应 7.5二阶电路的零输入响应
湖北汽车工业学院:《软件工程》课程PPT教学课件(第二版)第一章 软件危机与软件工程
文档格式:PPT 文档大小:156KB 文档页数:18
学习要点: 一、软件工程是在20世纪60年代末期提出的。这一概念的提出,其目的是倡导以工程的原理、原则和方法进行软件开发,以期解决当时出现 二、本章介绍软件危机和软件工程的基本概念
《原子物理学 Automic Physics》课程教学资源(PPT课件讲稿)薛定谔方程及其简单应用
文档格式:PPT 文档大小:413.5KB 文档页数:31
经典力学中,已知力F及、,可由牛顿方 程求质点任意时刻状态。 在量子力学中,微观粒子的运动状态由波函数来 描写;状态随时间的变化遵循着一定的规律。 1926年,薛定谔在德布罗意关系和态叠加原理的基 础上,提出了薛定谔方程做为量子力学的又一个基 本假设来描述微观粒子的运动规律
《原子物理学 Automic Physics》课程教学资源(课件讲稿)量子力学(量子力学中的力学量)
文档格式:PDF 文档大小:1.99MB 文档页数:97
“伟大的数学家已经针对人类思想作出了甚至比文学家还更加不朽的贡 献,因为它与语言无关。” 提奇马什 由于微观粒子的波粒二象性,微观粒子运动状态的描述方式和经 典粒子不同,微观粒子力学量(坐标动量、角动量和能量等)的性 质也不同于经典粒子的力学量.微观粒子的波粒二象性使得其坐标和 动量不能同时具有确定的值,因此我们只能用与经典力学不同的方式 描述微观粒子的力学量:在量子力学中,用波函数描写微观粒子运动 状态,波函数满足运动方程一薛定谔方程,而力学量则使用算符表 示
《高等数学》课程教学资源:第三章 曲率
文档格式:PPT 文档大小:422KB 文档页数:20
曲率 前面讲了单调性、极值、最值、凹凸性。 我们知道凹凸性反映的是曲线的弯曲方向,但 是朝同一方向弯曲的两条曲线,其弯曲的程度 也不尽相同。曲率就是表征弯曲程度的量,它 等于单位路程上方向(角度切线的倾斜角) 的改变量
《高等数学》课程教学资源:第三章 导数的应用(3.2)单调性及其判定
文档格式:PPT 文档大小:395KB 文档页数:18
Lagrange定理4y=f'(x+0x).4x给出了 函数在某区间上的增量与函数在区间内某点处的 导数之间的关系,为利用导数反过来研究函数的 性质或曲线的形态提供了一座桥梁。本节我们就 来讨论这方面的问题,主要介绍:单调性、极值 最值、凹凸、拐点和曲率
《高等数学》课程教学资源:第二章 导数与微分(2.1)初等函数微分法
文档格式:PPT 文档大小:788KB 文档页数:35
求导数的方法称为微分法。用定义只能求出 一些较简单的函数的导数(常函数、幂函数、 正、余弦函数、指数函数、对数函数),对于 比较复杂的函数则往往很困难。本节我们就来 建立求导数的基本公式和基本法则,借助于这 些公式和法则就能比较方便地求出常见的函 数—初等函数的导数,从而是初等函数的求 导问题系统化,简单化
《高等数学》课程教学资源:第二章 导数与微分(2.3)隐函数与参量函数微分法
文档格式:PPT 文档大小:888.5KB 文档页数:33
隐函数与参量函数微分法 一、隐函数的导数 定义:由方程所确定的函数y=y(x)称为隐函数y=f(x)形式称为显函数
《高等数学》课程教学资源:第六章 定积分应用
文档格式:PPT 文档大小:161.5KB 文档页数:9
上一章,已经系统地介绍了定积分的基本 理论和计算方法。在这一章中,将利用这些知 识来分析解决一些实际问题。定积分的应用很 广泛,在自然科学和生产实践中有许多实际问 题最后都归结为定积分问题。本章不仅对一些 几何物理量导出计算公式,更重要的是介绍运 用“微元法”将所求的量归结为计算某个定积 分的分析方法
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