Tu[ Fat= 2Ze2/4[di= 2Zet/4TE R2 所以有:2ze2/4xs0R2= 由此可得:n1=2E21/4E0R2M a粒子所受的平行于入射方向的合力近似为0,入射方向上速度不变。据此,有: tg0=-=2Z02/4TER2Mv=2Z02D/4IE R2Mv2 2.4×10- 这时θ很小,因此90≈=24×10-3弧度,大约是82。 这就是说,按题中假设,能量为1兆电子伏特的α粒子被铅原子散射,不可能产生散射 角0>90°的散射。但是在卢瑟福的原子有核模型的情况下,当α粒子无限靠近原子核时 会受到原子核的无限大的排斥力,所以可以产生0>90°的散射,甚至会产生0≈1800的散 射,这与实验相符合。因此,原子的汤姆逊模型是不成立的而 2 0 2 0 2 0 2 0 Fdt 2Ze / 4 R dt 2Ze t / 4 R t t       所以有： R  Mv  Ze t 2 0 2 2 / 4 由此可得：v Ze t R M2 0 2  2 / 4   粒子所受的平行于入射方向的合力近似为 0，入射方向上速度不变。据此，有： 3 2 2 0 2 2 0 2 2.4 10 2 / 4 2 / 4       Ze t R Mv  Ze D R Mv v v tg   这时很小，因此tg    2.410 3弧度，大约是8.2‘。 这就是说，按题中假设，能量为 1 兆电子伏特的 粒子被铅原子散射，不可能产生散射 角 的散射。但是在卢瑟福的原子有核模型的情况下，当 粒子无限靠近原子核时， 0   90  会受到原子核的无限大的排斥力，所以可以产生 的散射，甚至会产生 的散 0   90 0   180 射，这与实验相符合。因此，原子的汤姆逊模型是不成立的