或 d+=0 对不可压缩均质流体,重度y=cosm,积分上式得 +p=c 3-1) 式中C为积分常数。式(2-3-1)表明,在重力作用下,不可压缩静止液体中各点的 (z+P)值相等。式中z代表某点到基准面的位置高度,称为位置水头( Elevation Head);P代表该点到自由液面间单位面积的液柱重量,称为压强水头( Pressure Head);t+P称为测压管水头( Piezometric head)。对其中的任意两点1及2,上式 可写成 P 2-3-2) 这就是重力作用下静止液体应满足的基本方程式,是水静力学的基本方程式。 在自由表面上,=0,p=p0,则C=20+P0。代入式(231)即可得出重力作用下静 止液体中任意点的静水压强计算公式 pot y 或 p=po+ rh 式中h=20-表示该点在自由液面以下的淹没深度。式(2-3-3)即计算静水压强的基 本公式。它表明,静止液体内任意点的静水压强由两部分组成:一部分是表面压 强p0,它遵从帕斯卡定律等值地传递到液体内部各点;另一部分是液重压强yh, 也就是从该点到液体自由表面的单位面积上的液柱重量。 由式(2-3-3)还可以看出,淹没深度相等的各点静水压强相等,故水平面即为 等压面,它与质量力即重力)的方向相垂直。如图26a所示连通容器中过1、2 3、4各点的水平面即等压面。但必须注意,这一结论仅适用于质量力只有重力的 同一种连续介质。对于不连续的液体(如液体被阀门隔开,见图2-6b),或者一个 水平面穿过两种及以上不同介质(见图2-6c),则位于同一水平面上的各点压强并 不一定相等,水平面不一定是等压面 b非等压面 6非等压面 等压面 等压面 (a)连通容器 (b)连通容器被隔断 (c)盛有不同种类液体的连通容器 图2或 dz+  dp =0 对不可压缩均质流体，重度γ=cosnt，积分上式得 z+  p =C (2-3-1) 式中 C 为积分常数。式(2-3-1)表明，在重力作用下，不可压缩静止液体中各点的 (z+  p )值相等。式中 z 代表某点到基准面的位置高度，称为位置水头(Elevation Head)；  p 代表该点到自由液面间单位面积的液柱重量，称为压强水头(Pressure Head)；z+  p 称为测压管水头(Piezomeric Head)。对其中的任意两点 1 及 2，上式 可写成 z1+  1 p =z2+  2 p (2-3-2) 这就是重力作用下静止液体应满足的基本方程式，是水静力学的基本方程式。 在自由表面上，z=z0，p=p0，则 C=z0+  0 p 。代入式(2-3-1)即可得出重力作用下静 止液体中任意点的静水压强计算公式 p=p0+γ(z0-z) 或 p=p0+γh (2-3-3) 式中 h=z0-z 表示该点在自由液面以下的淹没深度。式(2-3-3)即计算静水压强的基 本公式。它表明，静止液体内任意点的静水压强由两部分组成：一部分是表面压 强 p0，它遵从帕斯卡定律等值地传递到液体内部各点；另一部分是液重压强γh， 也就是从该点到液体自由表面的单位面积上的液柱重量。 由式(2-3-3)还可以看出，淹没深度相等的各点静水压强相等，故水平面即为 等压面，它与质量力(即重力)的方向相垂直。如图 2-6a 所示连通容器中过 1、2、 3、4 各点的水平面即等压面。但必须注意，这一结论仅适用于质量力只有重力的 同一种连续介质。对于不连续的液体(如液体被阀门隔开，见图 2-6b)，或者一个 水平面穿过两种及以上不同介质(见图 2-6c)，则位于同一水平面上的各点压强并 不一定相等，水平面不一定是等压面