式中△S:(s1,值恰为A)过程的熔化熵变值。(A)过程的熔化标雅烩变为AH:(s一)， 故 AS:(8→1，=△H8-D T 于是式(7)可写成 0(T,)△A。-0,(T,)△A1=△HD(T.-T,) T. (8) 为确定式(8)中△As和△A,与粒度r的关系，今将摩尔质量为M的1摩尔块状的固 态物质分散成半径为s的球形粒子，1摩尔块状固态物质的半径R:相对于rs可视为无穷 大，并以Rs,记之。因态物质密度为Ps,于是，1摩尔固态物质分散成半径为rg的粒 子，其粒子数目ns,应为 (r)= 0/gr=3Mato, 即1膝尔固态块状物质分散后其粒子数目的多少取决于「s的大小。每个粒子的表面积为 4πr,分散成n8,粒子后其总的表面积A,(s) A,(s)=ng()×4πr5=3M/pgrs 同理A.(s)=3M/pgRg《o) 因Rg(,相对于rg可视为∞，故 A.(-A.()=8M Psrs 相应地，1摩尔块状物质分散成球形粒子而各处于液态时，对应的半径为R()、 r及其密度为P1,同理，若R。,对比于r,为无穷大时 则 A11)-A)=3M pirI 现将AAg=（A,)-A.s))及△A1=（A.)A-,)代人式(8)，整 理后即得 T.-7.C1- 3M △H(9→1， (T)-1T-)) (9) rsps riP1 一般地说，r<r,ps>p,对于个别物质也存在ps>pi,则rg>r1。但是，可 以不考虑具体情况所属，对任一球形粒子的物质，在固一液两相平衡时，固、被两同质 量的球形粒：子其密度与半径的关系可证明为 Piri=pars 于是 r=(-Ps)/rs (10) 将式(10)代入式(9)即得 T=.〔1-p(,)-a,(8)“)}门(1) 91式 中△ 三 ，， 值恰 为 过 程 的熔化嫡 变值 。 过 程 的熔 化 标堆 焙 变为△ 三 、 一 ， ， 故 △ 』 △ 二 ， 、 月 ， 于 是式 可写 成 ， ， △ 一 ， ， △ 公竺典 ， 一 为确定式 中△ ， 和△ 与粒 度 的关 系 ， 今将摩尔质量 为 的 摩尔 块状 的 固 态物质分散成半径为 。 的球 形粒 子 ， 摩尔 块 状 固态物质的半径 相对 于 。 可视 为 无 穷 大 ， 并 以 。 、 ， 记 之 。 固态物质密度 为 ， 于 是 ， 摩尔 固态物质分散成半径 为 ， 的粒 子 ， 其粒子数 目 。 川 应 为 ， 荟 干 二 “ 二 “ ‘ “ ‘ 兰 即 摩 尔固态块状物质分 散后其粒子数 目的多少取决于 的天小 。 每个粒 子 的表面 积为 ‘ 墓 ， 分散成 。 。 ， ， 粒子后 其总 的表面积 。 ， ， 、 ， 二 孟 。 同理 因 二 ‘ ， 。 ‘ ， 相对 于 。 可视 为笑 ， 故 ， 〔 一 相 应地 ， 工摩 尔块 状物质分散成球 形 粒子而各处 于液 态时 ， 对 应的半径为 。 ， 、 及其密度 为两 ， 同理 ， 若 ， 对 比 于 为无穷大时 则 一 ， 一 现 将 八 。 ， ， 一 、 ， 及△ ， 卖 ，、 粉 ‘ ， 代 入式 ， 整 理后 即得 ， 二 一一共丝一 一 了一处二工 二立一 一 一旦达儿之 、 勺 。 。 、 一 ‘ 一 △ 罗 〔 ， 、 ， 。 川 ， ’ 一 夕 一 般地 说 ， 。 ， ， 对 于个别物质也存在 ，， 则 ， 。 但 是 ， 、 可 以不考虑具体 情况 所 属 ， 对 任一球 形 粒子 的物质 ， 在 固一液两相平衡 时 ， 固 、 液 两 同质 量 的球 形 粒子其密 度与 半径 的关 系 可证 明为 亨 于 是 将式 代入 式 冬 ‘ ’ 即得 〔 赦摆 下不 一 ‘ ，一 ， 合 一 “ “ ， 〕 川