最后，得到如下关系式： x,=2.80V5D。Y/A Y=y0+2∑y:+y (14) y.=exp(-是T1o） i=0,1,2,…n 式中：Q和D。分别为扩散过程的激活能和扩散常数，加和的意义反应了用级阶梯冷却 代替连续冷却。 这就导出了可以通过实验测定的T:、x:、A,值与非平衡扩散过程的特征参量Q与D,间 的明显数学关系式，这关系式有如下特点。 (1)当扩散过程的Q和D,值不变时，可以在恒定冷却速度下，由公式(14)计算出不同温 度淬火时相应的贫硼区宽度x,反之由实验测定的T和x值能推算出造成非平衡偏聚的扩 散过程所具有的Q和D。值。 (2)当淬火温度一定时，贫硼区宽度冷却速度A,的变化关系是，x,∝1√A。 (3)当淬火温度-一定时，D。与x2成正比。 二、实验结果与理论计算对照 在“硼向奥氏体晶界的非平衡偏聚”·一文中，由实验测得贫硼区宽度随淬火温度的 变化综合示于该文表4中。现在我们可以利用公式(13)，将不同温度和冷却速度下测定的结 15 Q=2760u 10 Q=21000 8U0 900 1000 1100 黑安，C 图3 71最后 ， 得 到如下关系式 ‘ 二 二 侧 。 。 乏 ‘ · 厂 夕 一 ， ‘ ” ， ‘ ， ” ” 一 、毛了 式 中 和 。 分 别 为扩散过 程 的激活 能和扩 散常 数 ， 加和 的意义反应 了用 级阶梯冷却 代替连 续 冷却 。 这 就 导 出了可 以通 过 实验测定 的 、 、 、 、 值 与非 平衡 扩散过程 的特征 参盘 与 。 间 的 明显数学关系式 ， 这 关系式有如下特点 。 当扩散过 程 的 和 。 值不 变时 ， 可 以 在 恒定 冷却速 度下 ， 由公 式 计 算出不同温 度淬火时相应 的 贫硼 区宽度 ， 反 之 由实验 测定 的 和 值 能推算出造 成非平衡偏聚的扩 散过 程所具有的 和 。 值 。 当淬火温度一 定 时 ， 贫硼 区宽度冷却速度 的变 化关系是 ， 侧 当淬火温度一定 时 ， 。 与 “ 成正 比 。 二 、 实验 结果 与理 论 计 算对照 在 “ 硼 向奥 氏体 晶界的非 平衡偏 聚 ” ‘ 一文 中 ， 由实验 测得 贫硼 区宽度 随淬火温度的 变化综合示 于 该 文表 中 。 现在我们可 以利 用公 式 ， 将 不 同 温度 和 冷 却速 度下测定 的结 遇 度 ， 亡 图