i-wFosw(I-a油-w,f 可见，波强7正比于介质密度，波的相速、振幅的平方和圆频率的平方。 对于固体介质中的纵波，(35-14b)应代以F=-S,式中y是弹性介质的杨氏模量， 相应的能流为 式中y=Pm,太-头，于是同样可得到能流的表示式 N=Spvoo'sin'(@t-kx). 此即(35-16). 声强声波的波强叫声强。人耳所感觉到声波的响度并非正比于声强，而是正比于声强 的对数，因此声学中适常采用表示声的强度，并称为声强级，记作 L=log 式中，=10是=0“柔这是对于频率了=10业的声波人们所能感觉到的最低声强 值，这个最低声强值又叫闻阀，对不同的频率有不同闻阀，。也是人耳对各种频率的声波中 所能感觉到的最低声强值，即最低的闻阀了。 L的单位叫贝尔，分贝为10贝耳，正常声音的声强级大致为40-60分贝。 5.4惠更斯原理波的叠加原理和干涉 一、惠更斯原理 这里有一个水面波的实验：当水面波在推进的途中遇到带孔的障碍物时，波可以穿过小 孔继续传播，但穿过小孔后的波是圆形波，好像是以小孔为波源发出来的，即小孔可以看作 个新的波源，如图11-7所示。 荷兰物理学家惠更斯(C.Huygens,.1629-1695)于1690年根据上述现象提出： 波前在推进时，波前上的各点（也即媒质中波动传到的各点）都可以看作是发射波的波 源，这些波就叫子波，在其后的任一时刻，这些子波的波前的包络面就是推进了的波前。 这种借助于子波概念来描述波前怎样推动的原理便叫做惠更斯原理。根据这个原理，平面波 和球面波如何向前推进，可见图1-8所示。12 2 2 2 2 0 2 2 2 1 sin ( )d 2 1       I  v相 A t − k x t = v相 A  =   . 可见，波强 I 正比于介质密度，波的相速、振幅的平方和圆频率的平方。 对于固体介质中的纵波，（35-14b）应代以 x u F Sy   = − ，式中 y 是弹性介质的杨氏模量， 相应的能流为 t u x u N Sy     = − sin ( ) 2 2 = SyA k t − k x ， 式中 2 y = v相 ，   = 2 k ，于是同样可得到能流的表示式 sin ( ) 2 2 2 N = Sv相A  t − kx . 此即（35-16）. 声强．． 声波的波强叫声强。人耳所感觉到声波的响度并非正比于声强，而是正比于声强 的对数，因此声学中通常采用 0 10 log I I 表示声的强度，并称为声强级，记作 0 10 log I I L = ， 式中 2 16 2 12 0 10 10 厘米 瓦 米 − 瓦 − I = = ，这是对于频率 3 f = 110 Hz 的声波人们所能感觉到的最低声强 值，这个最低声强值又叫闻阈，对不同的频率有不同闻阈， 0 I 也是人耳对各种频率的声波中 所能感觉到的最低声强值，即最低的闻阈了。 L 的单位叫贝尔，分贝为 1/10 贝耳，正常声音的声强级大致为 40-60 分贝。 5.4 惠更斯原理 波的叠加原理和干涉 一、惠更斯原理 这里有一个水面波的实验：当水面波在推进的途中遇到带孔的障碍物时，波可以穿过小 孔继续传播，但穿过小孔后的波是圆形波，好像是以小孔为波源发出来的，即小孔可以看作 一个新的波源，如图 11-7 所示。 荷兰物理学家惠更斯（C. Huygens, 1629-1695）于 1690 年根据上述现象提出： 波前在推进时，波前上的各点（也即媒质中波动传到的各点）都可以看作是发射波的波 源，这些波就叫子波，在其后的任一时刻，这些子波的波前的包络面就是推进了的波前。 这种借助于子波概念来描述波前怎样推动的原理便叫做惠更斯原理。根据这个原理，平面波 和球面波如何向前推进，可见图 11-8 所示