据圆轴的形状和受力情况的对称性,可证明这一假设的正确性。根据上述实验现象 还可推断,与薄壁圆筒扭转时的情况一样,圆轴扭转时其横截面上不存在正应力, 仅有垂直于半径方向的切应力τ作用。 变形几何关系 yp≈1gp dA 4.1.2物理关系 T=Gr G do 4.1.3静力关系 ProdA=T gp dx dA=t P dA=T 单位长度上的扭转角(同一截面上为一定值) =J,p2d-—截面对形心的极惯性矩(与截面形状、大小有关的几何量) do T dx GI ln的计算: 实心轴5 据圆轴的形状和受力情况的对称性，可证明这一假设的正确性。根据上述实验现象 还可推断，与薄壁圆筒扭转时的情况一样，圆轴扭转时其横截面上不存在正应力，， 仅有垂直于半径方向的切应力作用。 变形几何关系： dx d ab bb tg       =   = 4.1.2 物理关系  = G dx d G G    =   =   4.1.3 静力关系  = A  dA T  = A dA T dx d G   2 ，   = A dA T dx d G 2   dx d ——单位长度上的扭转角（同一截面上为一定值）  = A I dA 2   ——截面对形心的极惯性矩（与截面形状、大小有关的几何量）   GI T dx d = ∴     =  I T  I 的计算： 32 4 D I   = ——实心轴