性力也必相应地相当于1和△数量级，即运动粘度y~△？。 (3)考察压力梯度的数量级： 在a式中惯性力和粘性力都相当于1的数量级，假定p的数量级是1，那么 迎的数量级至多也是1，否则方程式无法成立。同理，即的数量级至多也是△， Bx (注意：乎与不同，紧贴固体表面的流体流速u等于零，但此处的压力并不 等于零。边界层断面上的压力变化并非从零变到边界层外的压力P,因而~上， y△ 但即的数量级却至多只是△。)这一结果告我们在边界层中压力不随Y的变化而 dy 变化，仅仅是X的函数。 (4)比较a式和b式的数量级后，发现b式的各项要比式a的各项小一个数量 级，因而b时可以舍去，于是边界层的动量微分方程就由两个变为一个，即 u0+0-12+y9 dy p ax dy2 而边界层内的压力梯度仅沿x方向变化，而边界层内法向的压力梯度极小。即 边界层内任一截面压力与y无关而等于主流压力，则乎，虫 dx dx 当流体纵掠平板时，边界层外主流中的流速没有变化，按照铂努力方程，主 流中的压力也不变，史虫0 可以得出： Ouou 8'u -+v9 =Y Ox Oy 02 同样对边界层中二维稳态能量方程进行数量级比较，有 821821 器+器=品（假》品（月 数量级 1片6日 (得加（合a 1 1 2 上述结果表明：(1)要使等号前后的项有相同的数量级，热扩散率α必须具 有82的数量级。实际上，除液态金属外的流体都满足这一分析。(2)等号 后方括号内的两个中，驴心爱，圆面可以能主流方向的二阶号数项器 略去。于是得到二维，稳态、无内热源的边界层能量方程为性力也必相应地相当于 1 和Δ数量级，即运动粘度 ～Δ 2。 （3）考察压力梯度的数量级： 在 a 式中惯性力和粘性力都相当于 1 的数量级，假定  的数量级是 1，那么 xp   的数量级至多也是 1，否则方程式无法成立。同理， y p   的数量级至多也是Δ， （注意： y p   与 yu   不同，紧贴固体表面的流体流速 u 等于零，但此处的压力并不 等于零。边界层断面上的压力变化并非从零变到边界层外的压力 p，因而 yu   ～  1 ， 但 y p   的数量级却至多只是Δ。）这一结果告我们在边界层中压力不随 Y 的变化而 变化，仅仅是 X 的函数。 （4）比较 a 式和 b 式的数量级后，发现 b 式的各项要比式 a 的各项小一个数量 级，因而 b 时可以舍去，于是边界层的动量微分方程就由两个变为一个，即 2 2 1 yu xp yu v xu u               而边界层内的压力梯度仅沿 x 方向变化，而边界层内法向的压力梯度极小。即 边界层内任一截面压力与 y 无关而等于主流压力，则 dxdp xp    2 2 1 y u dx dp y u v x u u             当流体纵掠平板时，边界层外主流中的流速没有变化，按照铂努力方程，主 流中的压力也不变，   0   dxdp xp 可以得出： 2 2yu yu v xu u          同样对边界层中二维稳态能量方程进行数量级比较，有 ( ) 2 2 2 2 y t x t a y t v x t u           