T=CNV3 1o + ⑤ (4)由⑥式得 du=- mo,dN ⑥ M+Nm 其中可，为泄出气体分子的平均速度大小 kT 0 V2krvexp( mo正doe 2kT N2元m 可 1 1 m πkT 4kT V2xkTV(m12KT) 2m V2πm 将⑦式代入⑥式得 () N() (0=- /πmk7 dN xmkTo NU6dN 2 ⑧ M+Nm 2Nu3 M+Nm 当容器质量远大于其中气体质量(M>Nm)时，上式可近似为 ()-MV2N 6 k(N(026-Ng） o 7M1 2NMB ⑨ 将④式代入⑨式得，1时刻容器运动速度的大小为 ⑩ 六、介质的折射率n可以大于0，也可以小于 0。n小于0的介质称为负折射介质。光在负 n1>0 折射介质内传播，其光程为负值（相位随传 n1>0 播距离的变化规律与在折射率为正的介质中 12>0 n2<0 的相反)。如果定义折射角与入射角在界面法 线同侧时折射角为负，可以证明折射定律在 介面两边有负折射介质时仍然成立，即 图a 图b n,sin0=n2sin8,其中的m和n,均可以大于 0或小于0,0，为折射角。 (1)设想一束平行光入射到界面上，根据惠 更斯原理，在答题纸上画出图a和图b所示情 况下进入介质2的光线及对应的子波的示意 h~、R 图，并依此证明折射定律成立： B (2)如图c所示，半径为R的球面将空间隔 O y C 开为两个区域，其折射率分别记为n 12 (n>0)入、n2(n2<0),C点是球面的球心， 图c2 1/3 0 0 1 6 2π kT TT t V m S CN          ⑮ （4）由⑥式得 d d m Nx u M Nm    v ⑯ 其中 x v 为泄出气体分子的平均速度大小   0 2 0 3 2 1 exp 1 d 2π 2π 11 π π ( ) 2 4 2π 2 / 2 2π x x x x x x x mx m kT kT m m kT kT kT m m kT m n d N kT m          v v v vv v vv 泄 ⑰ 将⑰式代入⑯式得   0 0 () () 1/6 0 1/3 0 πd d π 2 2 Nt Nt N N mkT N N N mkT u t M Nm N M Nm       ⑱ 当容器质量远大于其中气体质量（ M  N m0 ）时，上式可近似为       0 ( ) 7/6 0 0 1/6 7/6 1/3 1/3 0 0 0 1 6 π π d 2 72 N t N mkT mkT ut N N Nt N MN MN     ⑲ 将⑭式代入⑲式得，t 时刻容器运动速度的大小为   7 00 0 6 π 1 1 7 2 6 2π N mkT kT ut t V S M m                ⑳ 六、介质的折射率 n可以大于 0，也可以小于 0。n小于 0 的介质称为负折射介质。光在负 折射介质内传播，其光程为负值（相位随传 播距离的变化规律与在折射率为正的介质中 的相反）。如果定义折射角与入射角在界面法 线同侧时折射角为负，可以证明折射定律在 介面两边有负折射介质时仍然成立，即 1 12 2 n n sin sin    ，其中的 1 n 和 2 n 均可以大于 0 或小于 0，2 为折射角。 （1）设想一束平行光入射到界面上，根据惠 更斯原理，在答题纸上画出图a 和图 b所示情 况下进入介质 2 的光线及对应的子波的示意 图，并依此证明折射定律成立； （2）如图 c所示，半径为 R 的球面将空间隔 开为两个区域，其折射率分别记为 1 n （ 1 n  0 ）、 2 n （ 2 n  0 ），C 点是球面的球心， 图 a 图 b n1>0 n1>0 n2>0 n2<0 O C M x y R n1 n2      图 c